IMAGE DE LA SOURCE

Nous avons admis jusqu'ici que les particules étaient issues d'un point ;

en réalité, les particules sont émises par une source qui n'est évidemment jamais

ponctuelle ; dans la discussion sur le pouvoir séparateur, il est indispensable

de connaître l'image de la source que donne ce type de focalisation. limitant au cas symétrique AE

En nous d ? A0us allons montrer qu'il y a formation d'une

image et qu'elle est égale à la source.

La- direction de la particule fait avec l'axe Oz, un angle SE lorsque celle-ci est émise par le centre de la source ; quand elle est émise par un point

È de l'axe distant de ôz. du centre de la source, l'angle obtenu est Ÿ, EL 2 ; pour cette valeur, la trajectoire se trouvera déplacée de la quantité Ôz obtenue en dérivant z de (4) par rapport à ® soit

s ôz = - b sin @, z, 5, (pour z = 0) (7)

- Fig. 16 - À la sortie du champ magnétique, c'est-

à-dire du côté de la focalisation, doit correspondre une variation Ô @, de l'angle P; qui donne un déplacement de la trajectoire en sens contraire d'où

sin @, z,6@, = - sin @, z, 8%)

cette équation n'étant valable que dans le cas symétrique Z. = zq et NAS = (p On en déduit

D'après cette égalité , la particule coupera l'axe 07 à une distance ôz, = ôz. du point de focalisation, ou bien la largeur de l'image sera égale

à la largeur de la source.