DISPERSION

Pour trouver l'expression de la dispersion, nous devons considérer des particules dont l'énergie est légèrement différente de celle correspondant à la valeur du champ magnétique de focalisation ; une variation de l'impulsion corres-

pond à une variation de b suivant (3)

&b 6e &p D'A aL Ti Lip (9)

En admettant toujours une particule entrant dans le champ avec les coordonnées Ty Zy» he nous allons obtenir le déplacement de la trajectoire en déri-

vant z de (4) par rapport à b

OU ôz = = K6b Je v cos a +u +» à (10)

Cette équation n'est valable que dans le cas symétrique Zs = Zq°

Pour que la particule sorte du champ symétriquement par rapport à l'axe Or, soit avec les coordonnées Ty» “2j? -Ÿ; il aurait fallu que la trajectoire soit déplacée de la quantité - ôz, la particule ne sortira donc pas symétriquement et la variation de l'angle , sera 6, donné par (7), où le déplacement doit être le double de celui donné par (10)

OU ô = ———— es [ou cos + -u+» 2 2 b Ze sin @, 1

La particule coupera l'axe Oz à une distance ôx du point de focalisation que l'on peut calculer également puisque les coordonnées d'un point de la courbe

de séparation sont exprimées en fonction de ®Ÿ équation (6).

Une expression qui intervient souvent dans l'étude des spectromètres Best

la dispersion

Dans le spectromètre semi-circulaire, cette expression est égale à 2, mais pour le spectromètre étudié, elle dépend de @. Nous l'avons calculée pour ®

compris entre 75 et 135° et pour plusieurs valeurs de b,

. Les valeurs moyennes sont :

I1 faut remarquer que ce spectromètre est très différent des spectromètres classiques (spectromètre solénoïdal, semi-circulaire, etc...) :

dans ces derniers, le pouvoir séparateur n = = dépend de la luminosité w

employée, alors qu'il n'en dépend pas

avec le type de focalisation que nous 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 venons d'étudier : il est théoriquement

- Fig. 17- infini pour une source ponctuelle, et

Variation de la dispersion en fonction de K sera déterminé en pratique par les fac-

teurs suivants : la fente du détecteur a toujours une dimension finie, la distribution du champ magnétique ne correspond pas exactement à 1e distribution théorique: en particulier, dans le spectromètre que nous avons réalisé, le champ est limité

par des plaques polaires et il existe un champ de fuite qui crée une perturbation importante (chap.V). |