CHAPITRE V

Les raisonnements du chapitre précédent supposent la réalisation d'un champ de forme He = 0, 4, = 0, H, = à, à l'intérieur d'un volume toroïdal engendré par la courbe C que nous avons définie et nul à l'extérieur de ce volume : ce champ pourrait être réalisé par un bobinage et, pour obtenir une focalisation dans les conditions exposées, chaque spire devrait avoir la forme de la courbe C ; naturellement, il faudrait réserver entre les spires un espace pour permettre aux particules de pénétrer et de sortir du champ : ainsi constitué, le bobinage apparaîtrait comme une suite de galettes. Il est à craindre, cependant, que les particules ne restent pas dans le plan rz par suite de la présence d'une composante de champ H, non nulle au voisinage des conducteurs. KOFOED-HANSEN ni et ses collaborateurs ont réalisé un champ assez proche du champ théorique en employant du fer pour mieux limiter le domaine du champ, le circuit magnétique était constitué alors par six noyaux ayant, aux extrémités, des plaques polaires (fig. 18) :

théoriquement, si l'on néglige le "champ de fuitel Ta forme des plaques polaïres est donnée par les équations (6) ; les plans des plaques polaires ont tous l'axe z

comme droite d'intersection.

Un appareil de ce genre n'est pas

X facile à réaliser et il est probablement

très difficile d'obtenir une assez bonne

résolution; il faut, en effet, que chaque

secteur focalise des particules d'énergie

donnée pour une même valeur de l'intensité

du courant et, comme nous cherchons parti-

culièrement à réaliser un spectromètre per-

mettant l'étude des coïncidences BY, il ne

- Fig. 18 - semble pas qu'un appareil à six secteurs soit

Spectromètre à 6 secteurs intéressant; il est en effet difficile, pour

les raisons exposées au chapitre III, de trouver une place convenable pour le détecteur y. L'emploi d'un seul détecteur interdit de faire des coïncidences entre

particules chargées.

Dans un appareil qui comprend seulement deux secteurs opposés, les parti-"

NS

cules focalisées sont comprises entre deux plans faisant un angle dé 20m I0P

- Photo n° 2 - Vue générale de l'installation

- Photo n° 3 - Double spectromètre

Le.

selon l'ouverture des secteurs et, dans ce cas, il est possible d'approcher deux scintillateurs dans ure direction perpendiculaire à la droite d'intersection des plans des-plaques polaires (fig. 19) ; pour un angle d'ouverture entre les plans

de 20% par exemple,

Diaphregme P 9 l'angle solide de ———————————— st détection y peut at- 22° teindre 80 pour cent Source de 4 x, é avons réalisé com- ‘4 prend deux secteurs I ET RE LS LE LS LT LT DT ES RE —-., seulement. Paye I1 est nécessaire de SA) pouvoir compter sépa- NY DE Photomultiplicateurs EMI 6260 NY Cristaux INa D ÉOCE NU ET E EE

focalisées par chacun

- Fig. 19- desssecteurs ‘nous

Disposition de la source par rapport aux cristaux avons donc adopté

deux secteurs opposés symétriques par rapport à la source (fig. 20). Cet appareil doit ainsi être considéré comme composé de deux spectromètres, à un secteur chacun,

absolument identiques.

Pour chaque secteur, on a pris Z égal à Zi: mRcxastesdoncEumepDTanede symétrie perpendiculaire à l'axe des Zz. Chaque spectromètre comprend un circuit magnétique indépendant, ce qui permet de focaliser des particules d'énergie différente. Il se compose des plaques polaires, des noyaux de fixation et d'un électroaimant de laboratoire de type classique. Les plaques polaires et les noyaux sont à l'intérieur de la chambre à vide en duralumin : c'est cet ensemble qui vient se

placer entre les pôles de l'électro-aimant.

Les chambres comprennent trois ouvertures : une ouverture sur laquelle viennent se fixer le porte-source et les détecteurs ÿ ; sur une autre ouverture symétrique, viennent se fixer le détecteur et le diaphragme variable de réglage

de la résolution ; la troisième ouverture est reliée à une canalisation de vide.

Le vide est assuré, dans l'ensemble, par une pompe à palette (CGR type B2) et une pompe secondaire à diffusion d'huile (Edwards, 10 1/s). On dispose pour le contrôle d'une jauge de Pirani et d'une jauge d'ionisation (type Balzers) : un

vide dynamique de 1077 mm de hauteur de mercure est maintenu dans l'installation.

Trois porte-source différents peuvent être montés sur la chambre. Le

premier (représenté fig. 20) est destiné à l'emploi en double spectromètre : les

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conditions d'encombrement n'ont pas permis d'adapter un sas pour introduire la source. Un deuxième (représenté fig. 21 a) comprend un sas. Le troisième (fig. 21 b) est utilisable pour

les corrélations angu-

laires (by), 1(eey).

Le dispositif de sélection d'énergie si-— tué devant le détecteur B à la hauteur du point de focalisation, se compose de deux 1èvres dont on peut régler l'écartement de

l'extérieur : on peut

ainsi modifier le pou-

- Fig. 21a- - Fig. 21b- voir séparateur.

DETECTION £

Pour l'étude à basse énergie, on peut employer un compteur-cloche classique ; mais on emploie exclusivement, pour les coïncidences, un détecteur à scintillations constitué par un cristal d'anthracène et un photomultiplicateur E M I 6260 : celui-ci, étant dans un domaine de champ magnétique très faible

(champ de fuite), fonctionne normalement.

DETECTEUR Y

Les ouvertures prévues près de la source permettent d'employer des cristaux I Na (T1) de Harshaw de 1,5 inch de diamètre et de 1 inch de longueur. Les photomultiplicateurs sont des E M I 6260, protégés du champ magnétique résiduel

par un cylindre de pH métal.