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condensafeur condensa/” concensa/eur arec liquide non vice avec hquide orban/f absorbant

quide de même constante diélectrique, mais non absorbant, on trouve è

a ER ; À ct 27 — — 7 d’où a — Sr 7 90 Enfin si le même condensateur estsupposé vide, on a e//— 0, — 1, a!

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La figure 23 représente graphiquement ces résultats et on voit combien les résultats donnés par la formule (11) appliquée à un liquide absorbant peuvent être erronés. Romanoff (40) signale que Potapenko dans ses expériences sur l’alcool propylique devait pour rétablir la résonance allonger (au lieu de raccourcir, comme c’est le cas pour un diélectrique parfait)le système des fils quand le condensateur C était rempli d'alcool. Nous venons de voir sur un exemple que cet allongement est tout à fait normal.

On peut donc conclure que les résultats établis par Potapenke sur les constantes diélectriques nég'atives de l’alcool propylique sont faux, par suite de l’inexactitude des formules utilisées. :

Nous avons dit que Seeberger (9) avait aussi trouvé pour l’alcool propylique normal un coefficient d'absorption voisin de l'unité pour x — 24 centimètres à la température ordinaire. Ce résultat est en contradiction avec le nôtre, toujours en admettant que nous puissions interpoler entre nos points expérimentaux à l’aide des courbes obtenues ainsi que nous l’avons dit. Pour x — 24 cen-

timètres, ces courbes donnent

400 “ = Ur

d’où on peut tirer

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Rappelons brièvement la méthode utilisée par Seeberger. De part et d’autre d’une cuve contenant le liquide à étudier sont

Fig. 24.

placés un. émetteur E d'ondes électriques entretenues courtes et un détecteur D (fig. 24). On peut faire varier la quantité de liquide contenu dans la cuve et par suite l’épaisseur traversée par les ondes dans le trajet ED. Les équations classiques de la propagation d’un champ électromagnétique dans un milieu semi-conducteur montrent que l'énergie détectée par D sera de la forme

— hrn è Jen

où x désigne l'épaisseur traversée et À la longueur d'onde dans l'air. Si donc on porte sur deux axes les valeurs de x et de log J, on obtient une droite permettant de calculer 7x et par suite x, connaissant 7. Seeberger dit avoir mesuré n par une des autres méthodes décrites dans son article et qui en principe sont basées

sur la vitesse de propagation dans le milieu. En fait cette mesure de » est très difhicile par suite de la très grande absorption. IL y aurait aussi quelques réserves à faire sur la validité des résultats obtenus dans certains cas. Mais là n’est pas, à notre avis, l’objection la plus grave que l’on puisse faire au dispositif précé-: dent. La formule ci-dessus s'applique à une onde plane arrivant normalement sur la surface de séparation de l’air et du liquide; il y aurait une correction à faire subir par suite des réflexions suCcessives et réfraction surles surfaces de séparation ; le caleul nous a montré que cette correction est faible. Mais si l'onde plane n’arrive pas normalement, les formules de l’électromagnétisme montrent que l’on a à l’intérieur et par suite à la sortié du liquide une onde elliptique. Les résultats sont beaucoup plus compliqués et on ne peut évidemment appliquer le résultat donné par la formule ci-dessus. Comme conclusion on peut dire que les méthodes faisant appel aux formules de propagation d'ondes libres planes se déplaçant à travers des milieux différents sont d’un emploi délicat et on ne peut considérer comme corrects des résultats obtenus sans précautions spéciales.