ER 7" "ES

La courbe ( /ig. 4) comme la courbe expérimentale correspondante, avec laquelle elle s'accorde d’ailleurs d’une facon satisfaisante, tourne sa concavité vers l’axe des x, tandis que les courbes relatives aux écrans de cuivre tournent leur convexité dans la même direction.

D'une façon générale, cherchons à nous rendre compte

Fig. 5.

de la forme des courbes représentant la protection en fonction de la fréquence; nous supposerons pour cela le champ représenté par la fonction J,; ces courbes présentent un point d’inflexion dont la position varie avec la nature de l'écran. Ainsi, dans la fig. 5 on a représenté les courbes

32 CH. MAURAIN.

calculées pour des écrans identiques au gros cylindre de

cuivre, mais dont les conductivités auraient respective-

ment pour valeurs —, — et ——. On voit que, dans la

Lo Sot 120

région étudiée expérimentalement ici, on peut trouver, suivant le cas, une courbe tournant sa concavité ou sa convexité vers l’axe des x, ou une courbe ayant un point d'inflexion. -

Si, au lieu de considérer des écrans identiques de conductivité différente on construit les courbes relatives à des écrans de même conductivité et de même rayon extérieur, mais d'épaisseur variable, on obtient un résultat

un peu différent; dans la fig. 6 on a représenté Îles

Fig. 6.

courbes correspondant à des écrans de cuivre ayant pour rayon extérieur 2°%,85 (celui des écrans employés ici) et pour rayons intétieurs respectivement O%,74; 2%; DNS OR A) LE point /dintlecionsreste dame

(*) Pour toutes ces courbes, les tangentes au départ sont très peu inclinées sur l’horizontale.

REÉCHERCHES SUR LES ÉCRANS ÉLECTROMAGNÉTIQUES. 33

tous les cas, assez voisin de l'axe des ordonnées. Nous avons trouvé en effet cette forme dans le cas des écrans de cuivre ; nous la retrouverons pour les écrans de fer, dans lesquels la conductivité c est faible, mais est multipliée

par y dans l’expression 2% VucNo de la variable.

En somme, on voit que l’ensemble des résultats théoriques est bien vérifié par l’expérience; pour résoudre complètement par le calcul le problème de la distribution du champ magnétique dans l’un des cylindres, il faudrait déterminer pour chaque fréquence les coefficients de la formule complète, au moyen des conditions aux limites ; nous avons vu que la formule obtenue ainsi donne encore de bons résultats pour un certain intervalle de fréquences. On obtient enfin des renseignements assez précis en employant la méthode de calcul simplifiée qui consiste à

prendre la fonction J, comme expression de l’amplitude du champ.