PP

CSA :

ot

à Re (20) porté dans (23) donne :

1 — 2 k cos (y—x) + k° — d; à cosi

(23°) Sin 0 — De di & sin'i < Ru 5 20 26 Les dérivées partielles = et = calulées avec (23) seront les mêmes que celles l |

k = 20 de (7) (Chapitre I) en primant les 6, æ et y. ee devra se calculer d’après (23’) ; ce qui

fera remplacer (7) (Chapitre I) par les formules suivantes :

29 2 [k— cos (y—x)] ok da sinicos 2 (4) 26 AT DRE COS (y —x) + 1) 2a RSA SUR ESP LES 2 [k—2k cos (y —x) + 1 — d] pi RUN & sin’i tang à sin 20’

Après avoir posé :

A = [k— cos (y—x)]

B = L?—2 kcos(y—x") + 1 C? = :sin’i sin 26 D’ = sin’i lang i sin 29° nous aurons l'équation de condition :

15 2e A’ RSS: En ere)

We tr (25) 2 dc’ 4 ere RDS

où A6 — 6,—0,; 0’, étant la phase obtenue par le calcul et 6, celle obtenue par l'ob-

servaltion.

La remarque importante à faire est que tous les termes de (25), sauf 4”, s’obtien-

nent simplement en primant les 6’, x’, y’ de (7) (Chapitre I). d, utilisé pour le calcul de A’, avec x el y non primés, est donné par (19).

= 8. — Effet du retard de marée.

S'il existe un retard de marée appréciable 4 nous supposerons les grands axes parallèles et dans le plan de l'orbite. Il sera alors facile de comprendre que la variation hypothétique des rayons des sphères ne sera plus symétrique par rapport au

SO

maximum de perte de lumière. Nous remplacerons alors les angles 6 des formules (19) par 6—%. Ces formules deviendront :

ie - [1 — & sin’i cos” (8—0)] ue

dé = —— [1 — sin’i cos” (6—0)] die

Les calculs seront ensuite pratiquement les mêmes que dans le paragraphe précédent ; sauf que nous ne pourrons pas replier la courbe maintenant dissymétrique sur une ordonnée passant par le minimum. Une autre remarque importante est à faire : la formule (22) devra maintenant s'écrire sous la forme :