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tourbillons, on aurait nécessairement un mouvement M’. Mais pour que ce mouvement existe, il faut exprimer aussi la condition que la file B ne viendra jamais percuter la paroi y —0 au cours du mouvement. L'intégrale particulière corres-

pondant à a—a, pour 8 — Tu

1 1 1 1 + He — 23h à

D 10 CH - op a CHE 4% eo L

Je à re. h 3 conduit à une solution en à, vérifiant l’inégalité az pour 0= 1 (mod. 1), si:

1 À 1 4 ra A 2 Pt EL Ch Ch SB—— Ch Ch —— l l l l l condition qui est toujours vérifiée. Par conséquent, en opposition avec ce qui se passe lorsque la largeur du canal est finie, la configuration symétrique au voisi-

nage d’une seule paroi donne toujours lieu à un mouvement, qui est de genre M’.

On peut calculer à partir de (48) les composantes de l’accélération, dont la connaissance pourra être utile dans certaines recherches. On trouve

| a 4 ra 2 rh do 2rP eo ae : 2 sin 27 Pme t DE) DO) EX ) 2 rh - 2 — cos 2 x8 | cos 2 x0 — Ch æd a x [2 l sh +7 dé — B 4 7 “ | (ch 7% + cos 2 56) (ch? + cos 2 ni) à

17. A titre d'indication numérique, je prends (sans rien présumer sur la stabilité) : | |