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3 rMKl 3 8tK) 3 600
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numérique. Considérons un spectroscope dont la fente a une largeur
s = 0,02 millimètre, ^ = — (à peu près comme dans les réseaux con-
caves de Rowland) et dont le pouvoir de résolution théorique est r = 200 000 (correspondant au spectre du second ordre d'un réseau de 5 inches d'ouverture (12,7 centimètres) possédant 20000 traits par inch (environ 787 traits par millimètre). Le tableau nous donne, pour la pureté p de Wadsworth la valeur p = i58 200, pendant que la pureté pratique P varie, suivant la largeur de la raie qiie l'on observe, de P = 1 63 200 à P= 10 000; quant à la pureté p' de Schuster, elle a pour valeur ;}' = io48oo. La différence entre P et p' varie donc de 5o pour 100 à i 000 pour 100 pour le cas considéré. Pour des pouvoirs de résolution théorique plus forts, par exemple de l'ordre de r = I 000 000, cette différence peut atteindre 60 fois la valeur précédente. Mais, en général, pour les grandes valeurs de AX, qui entraînent une faible pureté pratique P, on n'utilisera pas, pour les observations visuelles, un pouvoir de résolution plus grand que Rmix» ^^^î ®st donné par le tableau de la page 79. Il en est tout autrement, au contraire, lorsqu'on utilise un spectrographe. Ici, en effet, on a avantage à employer un fort pouvoir de résolution théorique r et un objectif photographique de court foyer pour les raies larges. Cela résulte de la définition de la pureté photographique (page 68). Soit Q cette dernière. Pour que la pureté pratique P (éq. (4o)) soit égale à la pureté photographique Q, Ton doit avoir, (page 68 éq. (21)),
OÙ, n est égal à 3 ou à 4 (voir précédemment p. 69), c = diamètre moyen des grains d'argent réduit et 3 = ouverture angulaire de Tobjectif photographique. Dans ce cas Q = P. Mais lorsque
alors, (éq. (22) page 69)
Q = LR/p = A.r,
formule qui nous montre que la pureté photographique Q croît avec r ; et comme l'intensité de l'image photographique varie en raison inverse de la longueur focale de la lentille photographique, on voit qu'il y a avantage à prendre un objectif photographique de court foyer \ mais Ton doit, en revanche, pour obtenir la pureté photographique exigée, prendre r très grand.
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Il y a encore une petite remarque à faire au sujet du rapport— >
remarque de grande importance pratique. Pour des grandes valeurs de - la pureté du spectre peut être maintenue constante, de sorte que
l'on pourra employer des largeurs de fente différentes sans que la pureté du spectre change. La valeur maxima de la pureté pratique P est atteinte lorsque (calcul analogue à celui de la page 64),
Supposons maintenant i\X= i,oo unjté Angstrôm et r= 200000; le tableau de la page 80 nous donne — = 20,76 ; par suite, avec ces
données, P sera maximum lorsque .9?J; = -- X 20,75 ; avec X = 555o
unité Angstrôm, ,Ç'^ = 0,0028; or, avec un spectroscope ordinaire, Ton a ?|/^= — ; S'{^ = 0,0028 correspond donc à une fente de largeur
.9 = o,o3 millimètre =-- millimètre environ. La valeur maxima dcP
correspondant à 5»^ = — X 20,76 = 4, i5X est d'environ 10 000. Le tableau
de la page 85 nous renseigne que la môme pureté pratique peut être obtenue avec une fente de 0,076 millimètre, c'est-à-dire 5 = — ou
môme avec une fente infiniment fine (.9 = o); dans ce dernier cas, on a, en effet.
r/tTfVTTTVrVfS rCS SfECnK VtTÏJKELLES OiCllLAXttS
"*'ïï
r îHX)ooo
= lootx) environ.
p r ÎM50000
'ïï<
Pour d'rs valeurs de r plus grandes, la fente peut être encore plus large que -;-.
Même pour des valeurs de — de Tordre de 2 ou 3 (correspondant à
des raies ayant une largeur de 0,2 à 0.26 unités Angstrôm), la pureté
pratique restera la mi;me. pour 2=iooi»oo par exemple, dans des
limites de s^j comprises entre a et -- X ; ce qui correspond pour X = 5 000
unités A ngstrOm, à 5^ = o,ooo5 jusqu'à S'!» = 0,0008 ; c'est-à-dire dans le
cas de réseaux concaves 011 d^ = — , à des largeurs de fente comprises
entre s = 0,02 = — millimètre et 5 = o,o32 = — millimètre environ.
