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Autremenl dit, le ciuotient— devrait être inférieur à -^j

<*'est-à-dire à la charge moyenne de la poutre j)ar unité de longueur.

On traiterait de même la zone positive de la ligne d'influence, à cela prés que la tète <lu Irain serait cette fois placée vers la gauche. ,

Les lignes enveloppes ont en gros l'allure des paraboles TqT'j et T[^T| trouvées plus haut pour le cas de la surcharge uniforme incomplète. En réalité, les lignes exactes seraient des lignes polygonales, car, par exemple pour la courbe TqTj, le maximum négatif de T varie linéairement avec x dans chacune des réglons pour lesquelles, la première charge étant à l'aplomb de a;, il y a les mêmes charges engagées sur la partie gauche de la poutre. En particulier, quand G est très voisîii deGg, X étant très petit, l'efTort tranchant maximum est égal au produit de la première charge par l'ordonnée de la ligne d'influence, qui varie; linéairement avec x. Toutefois, comme en pratique on trac« par points ces lignes enveloppes, et qu'on substitue aux lignes polygonales des courbes continues, l'allure générale de celles-ci conduit à les tracer tangentes en Tq et Ti respectivement à la ligne de référence commune T^Ti. Cela ne présente aucun inconvénient pratique et, bien que ce soit inexact d'une manière absolue, nous emploierons dans plusieurs circonstances des simplifications du même genre, dont la justification consistera dans cette constatation que l'aire d'une zone d'influence telle que Gq^O devient un infiniment petit du second ordre quand G tend vers Go. Le raisonnement est (rxact quand il s'agit d'une surcharge continue, répartie d'une manière quelconque, et insuffisant ou faux pour des convois à charges discontinues; mais, pratiquement, il est très acceptable.