SD

© | de la solution Lévy, la notation p ou P continuant à désigner la valeur courante (12); puis remplaçant enfin la petite différence angulaire (0, — 6) par son sinus, et 7 par sa valeur (13)

à P, la valeur constante [(12) avee 0 — à

sin (2, — 8) cos0, à cos o cos ÿ

(9) 5— psing | cos(s + 20, — 926) sin(25,— 25) |

On trouverait de semblable manière

(24) A psino| ee — sin(g + 20, 25) S sin(0,— 4)cos0,

cos ® cos ÿ

[1 cos(a%,— 29) |.

La substitution de ces valeurs de ® et de 9T dans la relation précédente (21) conduit, après avoir chassé les dénominateurs, à l'égalité (où l’on a groupé ensemble les termes correspondants), qui doit être vérifiée pour 0 — 0, — à, ja sin (9, — 4) cosô

cos

*[sin(29,— 29) +- tango — tango cos(20, — 20)]—1—cos(28, — 26)

d’où l’on tire, en divisant les deux membres par la quantité non nulle 2sin?(0, — 0) — 1 — cos(20, — 20), après des réductions faciles

cos, cos(o — 0, + 0) Cl A IS cos cos ®

SRE UE NT labl DR c’est-à-dire, puisque cette écriture n'est valable que pour 0 = 0, ©, et résolvant par rapport à c

£ coso cos(0,— à)

(29) Al .

cos, cos(o@ — à)

15. Mais, d’une manière générale, l’angle +’ que fait sur la normale à un élément d’inclinaison 0 la pression la plus oblique, est donné, dans l’état d'équilibre élastique plan par la relation (5)

(N,— NP +4 TS ON + Nr