OO 0,3397T, 0,100 F, 0,091 7T

L'écart paraît grand, mais, si l'on juge l'incertitude qui

règne sur (£ , on n’osera affirmer une conclusion ni at 70

dans un sens ni dans l’autre.

XXXTI. Influence du recuit.

1° Pourla même vitesse de rotation, le même T — 7, Po,s diminue avec la température de recuit.

2° La loi de déperdition devient plus rapide quand Ja température de recuit augmente : la constante B croît.

Exemple. — Vitesse de 1! en 536%, soit o!,112 à Ja : ser minute, y = 3: R £ 1 apports pour les temps Pire ER" EE Pa. 1m, Bm, 10m. 90.

r HilinonarecniEee re er 0,020 MS 00 0 DO OO Recuit/ayec 2%00 801.100; 017 SE OR 77 » DÉDOE OUI EE » 193002 2000 TRE 00

Ces deux règles sont une conséquence l’une de l’autre, si on admet que la vitesse de déperdition au début est égale à y — v(T — y), et par conséquent constante.

3° L'état du fil varie le plus pour des recuits compris entre 1,80 et 2*,00; au delà, les changements sont insignifiants. (Voir la dernière ligne du Tableau précédent. )

4° Au cours de ces expériences on a pu vérifier le SIV, c'est-à-dire la croissance de T. Le rapport du F du fil recuit au du fil non recuit a été trouvé pour trois fils différents et recuits avec des courants de 2*,00 à 2,50,

égal à 1,031, 1,027, 1,032. La variation semble se pro-

duire aussi au voisinage de 1*,80, qui correspond au rouge sombre.

XXXII. Les phénomènes précédents se passent tout le long des courbes +; ils correspondent généralement à une rétrogradation du couple (cf. $ XXXIV) qui peut être une diminution ou un accroissement. En particulier, pour le couple nul le mouvement consécutif à l'arrêt est un accroissement de couple. C’est un phénomène absolument analogue à l'Elastische Nachwirkung de Weber, qui aurait la définition générale suivante : « Sur une courbe + quelconque, pour maintenir le couple constant, il faut, pendant un certain temps après l’arrêt, compenser la rétrogradation du couple par un mouvement à vitesse variable dans le sens primitif. » Nous opérons à torsion constante et couple variable. Dans le phénomène de Weber, on opère à couple constant et torsion variable. Weber et la plupart de ceux qui ont étudié ce phénomène ont opéré dans le cas particulier du couple nul. Ils suspendaient un disque à un fil, le laissaient revenir à sa position d’équilibre après l’en avoir déplacé, et constataient qu'elle n’est pas définitive, même après plusieurs heures. Leurs expériences prêtent malheureusement à bien des critiques; généralement les parcours antérieurs ne sont pas définis.

XXXIIL. Nous pouvons arbitrairement faire en sorte que la condition de déperdition normale ne soit pas réalisée; la loi de déperdition variera.

Parvenu en un certain couple C;, on laisse la déperdition s'effectuer pendant vingt minutes; puis on revient à ce couple C,, on laisse de nouveau la déperdition s’effectuer pendant vingt minutes, et ainsi de suite.

Voici le résultat de l'expérience, fil non recuit, vitesse 1 tour en 119 secondes.

16 H. BOUASSE.

Rapports pour des temps 0,5

Numéros Valeurs EE — — ——

de l'expérience. dep, s- EE DES 10e 20m Première expérience.. 0,09117 1,43 2,65 3,30 3,96 Deuxième expérience.. 0,062 [SRE S 0 O2 MS 70 Troisième expérience... 0,048 127 2 SOS OO 00 Quatrième expérience. 0,036 1, 30002-00100 1:05 Cinquième expérience. 0,029 100002 TOO OS 02 Déperdition normale... » 1,455 2,685 3,260 3,842

La courbe de retour au couple C;, dont la tangente initiale est voisine de F, s’infléchit ensuite brusquement pour aboutir au couple C;, suivant une tangente dont ley augmente avec le numéro de l'expérience.

XXXIV. Dans les paragraphes précédents, il y avait arrêt brusque. Supposons maintenant qu’on détorde pendant la déperdition avec la vitesse #’ de détorsion.

L'expérience auraïl quatre temps :

x x dc 1° On arrète en un couple C, pour un Te = Ÿi-

2° On laisse la déperdition s’eflectuer à azimut constant pendant le temps T, ;

3° On détord de C2 à C3 avec la vitesse ';

4° On observe la nouvelle déperdition à partir de C:.

Pourvu que C; ne soit pas trop différent de C, la déperdition se fait à partir de C; dans le même sens qu’à

partir de GC», dans le sens même de la torsion 3°; si la différence GC, — C; augmente, la déperdition 4° diminue,

s’annule et devient inverse de la torsion 3°.

Supposons T;—o,C,; — C:. Le passage en C;, sous l'influence de la déperdition à azimut constant ou par le fait d’une détorsion, correspond à des états absolument différents du fil; dans le second cas, il y a moins de glissement interne que dans le premier; les écrouissages sont différents. En particulier, la déperdition à azimut constant peut n'abaisser jamais le couple à la valeur C; ;

et la déperdition à azimut constant à parür de C; peut avoir une valeur notable si, par détorsion, on amène le couple de C, à C3. Cette déperdition à partir de C; est d'autant moindre que le passage de CG, à C; correspond à un plus grand glissement; elle diminue si l’on augmente T, et si l’on diminue la vitesse de détorsion entre les couples C; et C3.

On se rapproche ainsi de la déperdition à azimut constant à partir de C;, pour laquelle la vitesse de déperdition est minima, en tous les couples inférieurs à C,.