DEUXIÈME PARTIE

Dépolarisation par déplacement de l'élément vibrateur.

1. Introduction. — Nous avons précédemment étudié, moyennant certaines hypothèses, les relations entre l’excitation et l'émission. Nous allons ici étudier le cas, assez particulier, mais qui paraît s'appliquer à un certain nombre de faits expérimentaux, où l'émission, supposée connue dans l’état normal du milieu excité, subit une perturbation due à une modification de ce milieu indépendante de l'excitation. Voici plus exactement l'hypothèse qui sera faite. Dans l’état normal du milieu, l'émission est lasomme des émissions indépendantes dechacun des éléments vibrateurs identiques qui constituent la source. Dans l’état troublé, chaque émission élémentaire n’est pas modifiée par rapport à l'élément vibrateur qui l’effectue, mais ces éléments vibrateurs n’occupent plus la position qu’ils auraient occupée dans l’état normal. Il est bien entendu que nous entendons par élément vibrateur aussi bien un seul atome ou une seule molécule, que tout groupement d’atomes ou de molécules, en liaison rigide ou non, qui peut être considéré comme déplacé en bloc par la perturbation considérée. Le problème consiste en le calcul de l'émission nouvelle, connaissant sa valeur normale dans les mêmes conditions d’excitation. Il convient de bien remarquer la différence de ce problème avec celui, dont nous avons traité précédemment un cas particulier, où le milieu source est supposé constitué par une infinité d'éléments anisotropes identiques distribués dans l’espace. Dans le problème qui va nous occuper ce ne sont

pas les paramètres caractéristiques du milieu, les a} ou Îles

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AË5, mais ceux caractéristiques de l'émission, les L, C, S ou les EŸ qui restent les mêmes par rapport à des axes liés à chaque élément. Pour fixer les idées nous utiliserons la représentation suivante : dans l’état normal, les éléments vibratoire, atomes par exemple, ne sont pas déplacés entre l'instant de l’excitation et celui de l'émission ; dans le cas troublé, ils ont été au contraire déplacés entre ces deux instants. Ces déplacements pourront être identiques pour tous les éléments, mais seront en général différents et régis par des lois de probabilité. En fait ces déplacements peuvent être dus à un champ magnétique (rotation de Larmor, Elridge ({)) ou à des chocs (mouvement brownien de rotation, Lewschin (?), F. Perrin (Ÿ)).

Nous traiterons plus loin le cas un peu plus général où certains éléments, au lieu d'émettre nécessairement après une modification de leur direction, n’émettent plus du tout (chocs de seconde espèce). Ce cas se ramène au premier si l’on ne tient pas compte, dans la source normale des éléments dont l'émission est supprimée par la perturbation.

2. Les équations du problème. — Soient Ox,Ox,, Ox, des axes fixes dans l’espace et Ox,, Ox,, Ox, des axes liés à l’un des éléments de la source. S'il y a N éléments identiques indépendants et si l'émission totale de la source dans l'état normal ést caractérisée par :

L,, L,, L,, CG, G G, S,, Sa, Ss l'émission caractéristique d’un élément est :

1 L I 1 I s LI 1 4 I Li SE F,, NK Le N L,, N C,, N C, N Ge FN Sr K 5 N SA

ces quantités étant rapportées à Ox,, Ox,, Oxs.

(1) Ecrince, Physikal Review, 24, p. 234 (1924). (2) Lewscnin.

5) F. Perrin, Journal de Physique et le Radium, 7, p. 390 (1926).

Si les cosinus directeurs des Ox' par rapport aux Ox sont Fe. . s 2 : . . " DE ?

désignés par a, l'émission de l'un des éléments rapportée aux Ox' sera :

2 ere EX 2 FT