PAUL SOLEILLET

L'= bL, + bL, + bL, + DC, L'= ËL, + b!L, + DL, — DC, L' = b'L, + b'L, + BL, CÆEC +060 (1) {G=—bC, + bC, G= LL, —L) + 00, = BS, + DS, S'—— DS, +0S, S, = &$,

avec les relations suivantes :

BL [ab — 11

Nous voyons ainsi que les seules quantités indépendantes sont : |

dd De ne

>» == aa b— d'a + xx = do + aa

Nous calculerons plus loin ces coefficients dans des cas particuliers.

5. Symétrie du champ électrique. — C'est le cas par exemple où le milieu se trouve dans un champ magnétique assez intense pour provoquer une rotation de Larmor de plusieurs circonférences pendant la durée de l'excitation. On a entre les b, en plus des relations du cas précédent les relations supplémentaires :

Se b—0o b—0.

rer acte 4 L'EX # = ADR EN VASE EE CT

6. Isotropie. — C’est par exemple le cas des chocs de pro-. babilité isotrope. On a alors en plus des relations pen tes les relations suivantes :

bb CHERE VOUS Les relations s'écrivent :

: L=ëL ++ (—)(L+L) L,=bL, + (1 —b;) (L,+L) L, —=6!L, + — = (1 — bi) (L, PE = + (Bi—1)0, |

G) == (86; sn) 0 k C=— (86, —1)C, S=PS, | S,=bSs, | S=s,

On voit qu’il ne s’introduit plus maintenant que :

(2) à b— (ÆY et ba

Par suite de l’isotropie, si 0 est l’angle que fait avec son ancienne position une droite quelconque liée à l’un des éléments déplacés, on a :

(3) bi—=cos û b—cos0

les moyennes s'étendant à l’ensemble des éléments déplacés.

Nous poserons :

Se A on __ 3cos6 —1:1 PEN

(4) b—=tcos 6 == et

Nous voyons qu’un ensemble isotrope de déplacements est caractérisé par les deux constantes d et q.

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7. Chocs multiples. — Nous voyons qu’un choc d’une certaine espèce est caractérisé par les deux quantités d et g. Supposons qu ‘il se produise 2 chocs à la suite, pendant le temps où l'élément est à l’état excité.

Le premier choc étant caractérisé par d,, g,, l'émission qui se produirait normalement à la suite du premier choc serait

définie par L', C!, S' et les formules du paragraphe 6 où d et q prennent les valeurs d, et g, nous donnent cés quantités en fonction des L, C, S.

On a en particulier :

Ge d,O, et S, == qgS <

Après le deuxième choc, l'émission effective L'”, C", S' s’obtiendra à partir de l'émission L'C'S' par les mêmes formules où d = d,, q = q,. En particulier :

C, —= de, et P VAR On voit donc que, d et g étant les caractéristiques HE la perturbation totale :

" W C, — dc, et 5: 2 gs.

On en tire :

(1) JA Rd, I—= Gi X Ge:

On en conclut qu’on peut inverser l’ordre des chocs sans changer le résultat.

De plus, si on a, non seulement deux, mais plusieurs chocs, ces formules se généralisent en : :

En particulier si les chocs sont de même nature :

BETETE