SU

Les aberrations ont même valeur moyenne ou sont nulles; la première est constante dans tous les cas. La seconde varie entre les limites

mr et Lg 2 2

\ relativement étroites si on les compare à celles trouvées dans les autres cas. Ce biréfringent, avec les constantes d’un Rochon, altère donc nettement moins les images et devra lui être préféré dans tous ses usages.

b. Prisme de Muller retourné. — Le retournement ne change rien à la marche du faisceau ordinaire; mais celle de l’extraordinaire est à recalculer entièrement. On peut néanmoins tirer parti du calcul déjà fait, en échangeant, par exemple, les n et les £ pour les surfaces d’onde et les plans tangents; dans les expressions des paramètres directeurs m,, M, Mo, Do, il vient a où l’on avait b et réciproquement, alors que pour les directions rien n’est changé en x ou £.

On trouve finalement : 2

ae 2 ae Rayon extraordinaire : e =—E (: + ) ) rayon ordinaire : e = 0

y Rens —= E(: r);

c’est-à-dire les mêmes aberrations que dans la position directe, avec changement de signe du coefficient de ŸY comme dans le cas du troisième

biréfringent.

et

c. Prisme de Rochon retourné. — Commençons par le faisceau ordinaire, d’abord extraordinaire dans le premier milieu. La position de l’axe est nouvelle et le calcul correspondant n’a pas encore été fait; mais il suffit de reprendre le cas du même faisceau dans le Wollaston en position directe et d'échanger les x et les y (fig. 49) dans le calcul des directions. On retrouve donc la même valeur de «.

RouW retourne W direct

Fig. 49. — Le cas du R ou du W retourné se ramène, pour le premier milieu, à celui du W en position directe.

Le second milieu est isotrope pour le faisceau devenu ordinaire;

on retrouve donc également f sans changement. Mais « et f ne carac-