ÉLECTRODYNAMIQUE DES CORPS EN MOUVEMENT

puis nous appliquerons de nouveau les équations du champ de Maxwell qui maintenant conviennent non seulement à la matière au repos, mais à la matière en mouvement uniforme.

N'y a-t-il pas là cependant une contradiction formelle avec les expériences d'induction qui semblent exiger l'introduction d'un terme supplémentaire comme dans (41) ?

Nullement, car dans ces expériences, ce n'est pas en réalité le champ E que l'on observe, mais le courant circulant dans le conducteur ; et la relation qui existe entre les deux pour les corps en mouvement n'est plus la même que pour les corps en repos : elle est donnée par l'équation (45).

Prenons parmi les équations (43), (45) celles qui correspondent aux indices i=l, 2, 3, et parmi les équations (46) celles qui correspondent aux combinaisons :

(ifcZ) = (230), (310), (120) (les autres sont superflues) et nous obtiendrons comme on le voit tout de suite le résultat suivant, posant :

E + rVB] = E*, D + [VH]=D*

B — [VE1=B*, H — [VD]=H\ nous avons :

D* = eE*; B* = (iH*.

Décomposons d'autre part S en courant de convection C et courant de conduction S*