RÉFLEXIONS SUR LE POUVOIR REFROIDISSANT DES FLUIDES

carrée de la vitesse \ du courant; enfin, 3® de celle du produit de sa conductibilité intérieure K par la capacité calorifique C de son unité de volume.

On remarquera que, d'après la formule (28) (p. 181), le pouvoir refroidissant d'un fluide en repos est proportionnel à une puissance de K et à une puissance de C dont les exposants, à peu de chose près, égalent aussi ^. D'où l'on inférera que, dans le cas intermédiaire, bien plus complexe, d'un courant faible ou largement modifié autour du corps par l'échaufiement, le pouvoir refroidissant sera encore proportionnel à la racine carrée du produit KG. Il devra, d'ailleurs, sensiblement varier, avec les excès a de température, comme a*t% qui lient à peu près le milieu entre les facteurs a*»^'', a*, relatifs aux deux cas extrêmes.

Alors le flux calorifique de convection est presque proportionnel aux excès de température, comme le suppose Fourier; et si l'on observe que, dans les cas de l'armille, d'une barre, de petits corps massifs, etc., ces excès sont à peu près uniformes dans chaque volume pour lequel se pose l'équation différentielle du problème, savoir, dans un tronçon d'armille ou de barre et dans le corps massif entier, on concevra que l'expression, à introduire dans l'équation, de la chaleur emportée par le fluide soit, très sensiblement, le produit de ces excès uniformes par la surface libre totale du volume en question et par une moyenne des valeurs qu'y prend le coefficient A", la même pour tous les tronçons ou volumes analogues, autour desquels circulent à peu près pareniement les courants de confection.

Donc, quoique loin d'être exacte, l'hypothèse d'un coefficient A* constant pour toute la surface réussira. Mais sa valeur moyenne effective, déduite des expériences, se trouvera dépendre de circonstances difficiles à déterminer, notamment de légers et accidentels courants d'air. Il faut, sans doute, attribuer en grande partie à de telles circonstances, plutôt qu'à des variations du degré de poli on à des oxydations de la surface, la grande variabilité de ce coefficient constatée par Fourier dans ses expériences sur l'armille (*).

( ' ) Voir plus haut le Tome I, page a63.