RÉSISTANCE DES MOLÉCULES PONDÉRABLES

volume T!T de celle-ci par la densité p de Téther libre; et, d'ailleurs, les coefficients a, b, c, d, e, f, d', e', f sont ici, comme on vient de le dire, très grands par rapport à l'unité, ou très supérieurs aux valeurs qu'ils auraient si Tétlier en vibrant se comportait à la manière d'un fluide parfait (*).

Malgré cette profonde différence, l'analogie qui nous conduit ainsi aux formules (i) paraît se poursuivre encore plus loin, savoir, jusqu'au point de donner dans ces formules la triple égalité

comme pour la résistance d'un fluide (p. 209). Nous admettrons donc cette triple égalité, sauf à fournir ensuite quelques indications sur la manière plus compliquée dont se passeraient les phénomènes, si elle n'avait pas lieu.

On déduira simplement, des formules (1) relatives à une molécule, celles qui exprimeront les trois composantes t^an ^yt ^z de la résistance totale opposée par la matière pondérable au mouvement de l'unité de volume d'élher. Il suffira de procéder par voie de sommalion, comme on Ta fait, au n" 30 (t. 1, p. 60), pour les impulsions de l'éther, vibrant parallèlement à une direction donnée, sur une matière composée de molécules isotropes. 11 viendra, si m' désigne le volume élémentaire considéré d'éther,