ÉQUATIONS DU MOUVEMENT DANS UN MILIEU OPAQUB
des écarts sur i, excédant jusqu*à 6^, ou de beaucoup les erreurs admissibles d'observation, d^avec la formule, bien plus compliquée d'ailleurs, qu'on obtient pour sin/ en remplaçant, dans les relations (a), R et r par Wi et i\, c'est-à-dire en admettant l'exacte iransversalité des vibrations du rayon extraordinaire (').
38. Extension des conditions de continuité au cas de corps très opaques et équations indéfinies pour ces corps. — Voyons maintenant ce que deviennent les équations du problème, et leur solution, dans le cas plus simple où, les deux milieux restant isotropes, l'un d'eux, le second, cesse d'être transparent, pour acquérir une opacité aussi grande que l'est celle d'un métal, c'est-à-dire capable d'éteindre ou d'absorber les ondes sur un parcours du même ordre que la longueur d^ ondulation.
La première idée qui s'ofFre à l'esprit, pour expliquer une extinction si rapide, est d'admettre que, malgré la brièveté de la période, entraînant la prépondérance du rôle de l'accélération dans la résis* tance opposée par les molécules pondérables au mouvement vibratoire, la vitesse y intervient en proportion sensible, comme dans la résistance habituelle d'un solide aux petits mouvements d'un Ouide ambiant. Alors, si l'on se borne, ce que nous faisons ici, au cas de corps isotropes, où chaque petite vitesse relative V de l'élher provoquera, sur l'unité de volume apparent de la matière pondérable, une résistance qui lui soit contraire et proportionnelle, ou de la forme HV (avec H positif), les trois composantes de celle résistance supplé-
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men taire seront — H -r> — H-^j — H-p, puisque V resuite très at at at
sensiblement des trois vitesses vibratoires absolues — ^V^ — - de
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l'éther suivant les axes. Et les équations du mouvement lumineux,
divisées par ji, deviendront évidemment, au lieu de (20) (p. 276), en
p(i-h\) I se rappelant que "-^^ — — —
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(') Voir, par exemple, Billet, Traité d* Optique physique^ t. II, p. 173 et 176.
