DISPERSION DES RADIATIONS CALORIFIQUES

le même rapport. Si donc fx' désigne, pour le corps pondérable, le coefficient d^élasticité dont le produit par la déformation égalera la pression résultante, les mêmes actions élémentaires, dans l'éther, n'apporteraient au coefficient analogue, fx par exemple, de celui-ci

que Taccroissement absolu ul'-~> et Taccroissement relatif— •^.•

11 suit de là que les actions exercées aux distances dont il s^agit sont complètement négligeables dans Télher libre, par rapport aux actions exercées aux distances moindres et produisant déjà le coefficient d^élasticité {x. Car, soit to la vitesse de la lumière dans Téther libre, et to' la vitesse du son dans un corps qu'on lui compare. D'une part, on aura jx:=a)*p et, d'autre part, jx' sera comparable à w'-p'. Donc Taccroissement relatif de |x dû aux actions considérées, savoir une

|x' p* quantité de Tordre de — -—> se trouvera comparable au produit

I — j — , > infiniment petit, pour ainsi dire, par chacun de ses trois facteurs — * — > ^' Ainsi, dans l'éther, il n'y a nullement lieu de mettre

en compte les actions intérieures exercées aux distances qui sont de l'ordre des intervalles moléculaires des corps.

Mais que donneront, sur un petit volume de l'éther d'un corps, celles d'entre ces sortes d'actions qui y sont exercées, à travers un élément plan, parla matière pondérable située au delà de l'élément, jusqu'aux distances où elles deviennent insensibles? Raisonnons d'abord comme si la matière pondérable suivait l'éther dans ses vibrations lumineuses, ou que les deux espèces de matière éprouvassent en commun leurs déformations. Alors, les nombres de ces actions à travers Télément plan étant proportionnels, entre unités de volume, au produit p'p des deux densités de la matière les exerçant et de la matière les subissant, elles apporteraient à fx un accroissement absolu de l'ordre de

p^ 0 p . fx' P

ix' ^^ = ix' -î-r , ou un accroissement relatif de Tordre de — -.> com-

parableà— Y* Et Ton voit que cet accroissement serait encore négligeable, quoique incomparablement moins petit qu'il n'était dans le cas de l'éther libre.

Seulement, nous savons que les molécules pondérables, infiniment plus massives que Téther environnant, oscillent à peine sous l'impulsion de celui-ci, tout en prenant une fraction notable de sa quantité de mouvement; en sorte que leurs déplacements, lors du passage des