LÉGÈRE INFLUENCE DES ACTIONS MOLÉCULAIRES

ondes lumineuses ou calorifiques, ne sont presque rien à côté des déplacements périodiques Ç, tj, Ç de l'éther. De là, entre chaque atome éthéré et les molécules pondérables, assez nombreuses, qui exercent sur lui les actions dont il s'agit ici, des variations de distance et, par suite, de répulsion ou d'attraction, incomparablement plus fortes que celles auxquelles donneraient naissance de simples déformations, continues, communes aux deux espèces de matière. Et c'est ainsi que passe à un ordre de grandeur plus élevé, au point de pouvoir devenir sensible, l'action totale exercée sur chaque atome d*éther par les molécules pondérables environnantes, mais qui cependant ne le touchent pas, c'est-à-dire en sont à des distances plus grandes que le rayon d'activité des actions atomiques (*).

D'ailleurs, à très peu près, cette petite force ne variera, pour un même atome, qu'avec les trois composantes actuelles Ç, t^, Ç de son déplacement vibratoire, puisque celui-ci définit à lui seul, très sensiblement, le changement de configuration survenu, à partir de l'état d'équilibre, dans le système de l'atome éthéré {ou même de tout l'éther ambiant) et de l'ensemble des molécules. Chacune de ses composantes sera naturellement une fonction linéaire de {, tj, Ç, quand les déplacements de l'éther resteront assez petits.

61. L'effet de ces termes est d'ajouter , aux coefficients de résistancOy et aux puissances réfractives, de petites parties proportionnelles au carré de la période. — Appelons M^., M^, M^ les trois composantes totales, fonctions linéaires de Ç, tj, Ç, des actions exercées ainsi, à des distances relativement grandes, sur l'unité de masse d'une particule d'éther, par l'ensemble des molécules pondérables (-). Comme elles résultent d'actions élémentaires, fonctions des distances de la particule aux points fixes d'où elles émanent (puisque la matière pondérable reste très sensiblement immobile dans le mouvement lumineux), ces forces admettront un potentiel, ou seront les trois dérivées respectives d'une même fonction par rapport aux parties variables Ç, 7), C des coordonnées de la particule. Donc les coefficients de C dans M^

(') De même, le flux de chaleur traversant la surface libre d*ua corps alhermane, et qui serait comme infiniment petit si la température variait avec continuité du corps à Télher extérieur, est rendu sensible, comparable aux flux ordinaires de conductibilité entre corps en contact, par le fait d'un saut fini de température à la sortie (comme on voit au t. I, p. 173).

(3) Je les désigne par la lettre M, pour rappeler justement qu'elles proviennent d'actions moléculaires, c'est-à-dire exercées aux distances comprenant un ou plusieurs intervalles moléculaires.