SUR LE MOUVEMENT VIBRATOIRE DE L'ÉTHER
el de n dans M^, de 5 dans M^ et de Ç dans M^., de tj dans M^; et de Ç dans My, seront respectivement égaux. Et l'on aura des expressions de la forme
(197) M^=--aÇ-fr,~cÇ, M^r^-fÇ-byr— dÇ, IVf^=-e5 — d^j-cÇ.
La mise en compte de ces actions, qui vaudront pM^^» P^yt p^z par unité de volume, se fera en ajoutant pM^., pMy, pM- aux seconds membres des équations (6) du mouvement (p. 272), où nous admettons, comme on sait, que D'^=z D, E' m E, F' =: F.
Mais bornons-nous à Fétude des radiations simples, c'est-à-dire des mouvements devenus pendulaires, où chaque déplacement Ç, t), Ç est sensiblement de la forme PcosA:^ -h Q sinA:^, avec P, Q fonctions de Xj y^ z. Alors on a identiquement
ou
^ ~ k^ dt^' '^~ k* dt^' ^ "" k^ dt^ '
Par suite, les nouveaux termes triples pM^, pM^., pM^ des seconds membres des équations (6) auront exactement la forme des premiers
membres, avec les coefficients ^> ^ » • • • • Et ces termes, joints à
ceux des premiers membres, ne feront que retrancher aux coefficients de résistance A, B, C, D, E, F les petites parties respectives
proportionnelles au carré de la période vibratoire (ou au carré de la longueur d'onde dans le vide); car k est en raison inverse de cette période.
Ainsi, rien ne sera changé aux lois du mouvement^ dans le cas d'une lumière simple. Mais les divers coefficients spécifiques exprimant les propriétés d' un même corps varieront un peu^ et, en général, inégalement, avec la période ou la longueur d'onde des radiations : ils comprendront, en effet, de petites parties proportionnelles au carré de celle-ci.
On appelle termes de Briot ces parties ou plutôt les termes, proportionnels aux déplacements vibratoires, dont elles proviennent dans les équations du mouvement. Car Briot parait avoir, le premier, remarqué ceux-ci, comme exprimant une action (qu'il annule d'aiJ- B. - II. 38
