ET EXPLIQUANT LA DISPERSION DES RADIATIONS INFRA-ROUGES

dans les équations indéfinies ne change rien (même pour des mouvements non pendulaires) à la démonstration des relations de continuité (90) (p. 343), spéciales aux surfaces séparatives, puisque les déplacements Ç, t), C ne deviennent très grands nulle part. Ces termes n'influent donc sur la réflexion et la réfraction qu'en rendant fonction de la période, comme on vient de voir, les coefficients des équations indéfinies et, par suite, les indices N de réfraction (*).

La variabilité des indices N avec la période entraîne, comme on sait, la séparation ou dispersion, par la réfraction, des diverses radiations simples, c'est-à-dire à vibrations pendulaires, contenues dans un même rayon incident, et l'analyse de la lumière par le prisme.

62. Des corrections que doivent subir les équations du mouvement, à raison de l'extrême petitesse des longueurs d'onde dans les corps* — Le système d'équations indéfinies obtenu ci-dessus, complété par celui des conditions, spéciales aux surfaces limites, que nous avons déduit des équations indéfinies elles-mêmes, suffit pour expliquer la propagation des mouvements vibratoires dont la longueur d'onde est très grande par rapport aux intervalles moléculaires, comme sont, à fort peu prés, les radiations infra-rouges. Mais, quoique donnant une première approximation de celle des radiations plus courtes, lumineuses et même uUra-violeltes, il ne représente que très imparfaitement leur dispersion, et, de plus, est impuissant à faire connaître une circonstance délicate fort importante, la polarisation rotatoire (*). C'est qu'alors la phase des mouvements varie, d'un point

(') On pourra en dire autant, pour ce qui concerne les conditions (90), des termes soit de dispersion, soit autres, considérés plus loin, mais en s'appuyant seulement alors, sauf des cas spéciaux, sur ce que ce seront des termes de deuxième ou de troisième approximation, qu'il serait peu naturel de supposer, même à IMntérieur des couches de transition, beaucoup plus influents que ceux de première. Et il en résultera aussi, du moins dans les milieux isotropes et pour la dispersion, de simples modifications, liées à la période vibratoire, des coefficients afl'ectant les équations indéfinies. Donc les indices de réfraction, notamment, auront là une nouvelle raison de n'être plus les mêmes pour toutes les radiations, mais de devenir propres à cliaque couleur et de produire la dispersion des lumières simples composant un rayon incident.

(') Pour reconnaître que la polarisation rotatoire représente toujours un phénomène de seconde sinon de troisième approximation, il suffit d'observer que les corps les ^\ns actifs dévient les plans de polarisation de quelques centièmes de degré au plus, c'est-à-dire d'une fraction presque imperceptible de circonférence, »ur un parcours d'une longueur d'onde, étendue néanmoins suffisante pour offrir ^outes les phases du mouvement.