DISPERSION ANOMALE CHEZ LES SPECTRES A RAIES

propre (t. I, p. 76) (*). La formule — M— ^-8' de Taction intérieure

semble donc nettement imposée, si, du moins, on se borne aux mouvements pendulaires.

Mais comment expliquer la présence, à l'intérieur de chaque élément de volume w d'éther, d'une telle force, qui agirait, dans notre milieu, tout au moins sur plusieurs ou de ses molécules pondérables, ou des atomes de ses molécules? La manière de le concevoir la plus simple, paraissant même la seule précise, et que nous adopterons pour nous représenter le phénomène, sera d'admettre l'existence, dans le corps, d'un certain nombre, relativement assez petit, de molécules ou d'atomes, vibrant, sous l'impulsion de l'éther, incomparablement plus que le reste de la matière pondérable. Il faudra et il suffira pour cela que ces molécules ou atomes, dont nous appellerons l'ensemble la substance active du milieu, aient un coefficient de résistance à l'éther exceptionnellement grand, presque au point de compromettre la transparence (par raccourcissement énorme de la longueur d'onde) s'il était commun à toute la matière pondérable du corps (t. I, p. 64 et 74).

Supposons-les, pour fixer les idées, identiques quant à la masse, la figure, l'orientation, et éprouvant, dans chaque élément xs de volume, sous l'impulsion de l'éther, des déplacements 8' pareils, suivant le sens même des déplacements 8 de l'éther. Nous savons que, dans l'étendue w, rimpulsion totale de celui-ci sur ces molécules ou atomes sera le

produit de son accélération relative — —fi — ~ pa>' ^^ masse prs d'éther

et par un coefficient de résistance^ ol', variable avec la nature des molécules ou atomes, mais, pour une nature donnée, proportionnel à leur nombre dans Tunité de volume, c'est-à-dire à la densité p' de la sub-

stance active. Donc, la force motrice p'^—rr de la matière active en ' ^ dt*

(') L'on s'explique aisément, dans cette hypolhcse, l'élargissement que chaque raie d'absorption éprouve, de part et d'autre de son axe correspondant à la période Tg, lorsque croit Tinlensité lumineuse des radiations traversant le milieu. Alors, en elTet, il y a de plus en plus de radiations simples, c*est-à-dire, au-dessous et au-dessus de t^, un champ de plus en plus étendu de valeurs de t, pour lesquelles l'agitation de la substance active dont on va parler atteint la limite d'amplitude mettant notablement en jeu les termes non linéaires des équations du mouvement, termes qui empêchent la propagation simple par ondes de continuer à se faire et lui substituent un mode de communication de l'agitation identique ou analogue à la transmission par conductibilité.

EXPLIQUÉE PAR LA PRÉSENCE d'UNE MATIÈRE A VIBRATIONS ÉTENDUES. 44^

question ne provenant, du moins au début du phénomène, que de l'impulsion oL^mp de Téther, sensiblement réductible à

^'^p -y-^ tant que o' est négligeable devant 5, Ton y aura 8'zzi ^ 8

(l. I, p. 66), déplacement beaucoup plus grand pour la substance

active que pour le reste, c'est-à-dire que pour l'ensemble delà matière

pondérable du corps, où le rapport, à la densité, de notre coefficient a

de résistance sera loin, par hypothèse, d'atteindre d'aussi fortes valeurs

a' que-.

Dès lors, l'ensemble de la matière pondérable est comme fiœey comparativement aux molécules ou atomes de la substance active, points matériels épars çà et là dans la masse et soumis à son action ou intermoléculaire, ou atomique, qui, dépendant des situations relatives, variera d'un instant à l'autre, pour chacun de ces points, avec son déplacement o' seul. Ainsi, abstraction faite des impulsions de l'éther, la force sollicitant chaque molécule ou chaque atome de la substance active, un peu écartés de leur situation moyenne ou d'équilibre, ne sera fonction que du déplacement même o'. S'il y a isotropie de structure, elle ne dépendra que de la grandeur y/o'^ de celui-ci et se trouvera dirigée en sens inverse, ou tendra à ramener le point matériel vers sa situation de repos, vu la stabilité de l'état naturel. Enfin, o' étant supposé assez petit, on pourra attribuer à cette force, par

unité de masse, la forme linéaire j-o', si Tq désigne un temps

d'autant plus court que sera plus grande la résistance à un même déplacement o'^, de la part de la matière pondérable environnante.

Comme les actions interatomiques ou chimiques sont, en général, beaucoup plus puissantes que les actions physiques ou intermoléculaires, il sera naturel de leur attribuer la force erv question quand Tq recevra ses plus petites valeurs. On pourra donc faire consister la substance active en des molécules entières, ou seulement en quelques atomes de certaines molécules du milieu, suivant que la période propre Tq de vibration du corps, correspondant à l'axe d'une raie obscure, sera relativement longue ou brève.

Cela posé, voyons comment se régleront les déplacements l' de la substance active quand les frottements, inévitables dans tous les phénomènes, mais que leur petitesse, ici, dispense de figurer dans nos équations approchées, auront, autour du point (oc^y^z) du corps, rendu périodique, de période x, le mouvement de la matière pondé-