P0LARI8ATI0N ROTATOIRE MAGNÉTIQUE

membres des trois équations du mouvement, auront respectivement les formes

où V désigne un petit coefficient, fonction de la nature du corps transparent et de rintensité du champ magnétique.

Donc, si nous admettons, ce qui est à peu près exact, la conservation, dans notre corps naturellement isotrope, de la monoréfringence, ou du coefficient des termes principaux de ^^j ^yy^z (contenant les accélérations Ç", t\"^ XJ'), les équations du mouvement seront

Soit i Tangle de la normale aux ondes (supposée située dans le plan des xz) avec la droite des pôles. Alors les expressions symboliques de ^, 7), C seront les produits de trois constantes réelles ou imaginaires L, M, N par Texponentielle

et les équations (ot), multipliées par a'w', deviendront

)(a)*— a*)L -f- a' sin/(L sini-+- N cosi) = — (va«A:/— i)M, , . (a)« -a»)Mr^ (vaU/— ■T)L,

( ( u)* — a* ) N -- a* ces t ( L sin i -f- N ces i) — o.

Ajoutons-les, après les avoir multipliées respectivement soit par

sînt , cosi . T m» ivT •! • 1

— —y zéro, — —y soit par L, M, I\ : il vient, pour remplacer, par

exemple, la première et la troisième (a'), les deux relations

L sio i -h N ces i — — (v — jArsinij M \/— i,

(a>«^a«)(L»-f-M»4-N«)-ha«(Lsin«4-Ncosi)* = o.

L'une prouve que Lsini-i- Ncosi est de Tordre de petitesse de v, ou qu41 y a quasi-transversalité des vibrations; et Tautre montre ensuite que le produit

(a,î aî)(L«-f-M»-+-N«)