EXTINCTION DES ONDES DANS LES CORPS TRANSLUCIDES

ici, àt frottements f liés aux vitesses de déformation. Rien donc ne dit qu'il existe un ellipsoïde d'absorption dans les corps des deux derniers systèmes cristallinsy les moins symétriques. Mais ce sujet mérite quelques développements.

En général, les résistances dépendant des vitesses i\ ri', 1^' introduisent dans les équations de mouvement trois composantes analogues aux forces S{.,fSi^.,Si^ des formules (4) (p. î-ji), mais avec Ç', tj', C' au lieu des accélérations Ç', Tj", Ç'. On peut leur appliquer sans aucun changement, dans les transformations de coordonnées, les raisonnements et les calculs des n°* 4 et 5 (p. 278 à 276). Donc il existe toujours un système d'axes rectangulaires où les neuf coefficients de ces trois trinômes en Ç', tj', Ç' se réduisent à six, distincts, de la forme 2 a', f, — e dans la première équation, — f, 26', d dans la deuxième, e, — d, 2c' dans la troisième, après division par {x et transposition des trinômes dans les premiers membres.

Bornons-nous au cas simple, exceptionnel, où les axes en question, qu'on peut appeler alors principaux^ coïncident avec ceux qui réduisent aux quotients respectifs de l'y Ti", ^' par a*, fr*, c* les composantes de la résistance partielle due aux accélérations. Il ne comprend malheureusement pas le cas des cristaux du cinquième système, où il y a un axe, choisi, par exemple, comme axe des 5, autour duquel une rotation des x^y^ z égale à une demi-circonférence ne change rien aux formules des résistances ^^, «îR^, A^ totales et astreint, par suite, d'une part, ^^ à ne contenir que Ç* et ^y d'autre part, êi^ et <R^ à ne contenir ni C» ni Ç'; car l'orientation des x et des y» qui y rend égaux et contraires les deux coefficients respectifs de tj' dans Jl, et de \' dans ^ , différera généralement de celle qui y annule le coefficient commun de t\ dans «R, et de \' dans ^^. Mais notre cas simple comprend celui d'isotropie dissymétrique autour de Taxe des Zy cas d'un milieu isotrope placé dans un champ magnétique, qui a été le point de départ de ce numéro; car, dans un tel milieu, non seulement <^, ne contient que Ç* et Ç', absents de êl^ et de ^^, mais, de plus, tous les azimuts que peuvent venir occuper lésa? et les j^ jouissent des mêmes propriétés, ou, par conséquent, annulent, comme est tenu de faire l'un d'eux, le coefficient commun de r' dans ^^ et de \' dans cR , ainsi que la somme algébrique des deux coefficients de r/ dans cR.^ et de Ç' dans <R , comme est tenu de le faire également un autre azimut.

C'est donc, en particulier, à un milieu comme les solutions liquides étudiées par M. Quirino Majorana que s'appliquera notre hypothèse.

La coïncidence des axes principaux pour les deux sortes de résistances étant ainsi admise, les trois équations (a') s'accroîtront, à leurs premiers membres, des termes respectifs

^(f-n-e;, -f^ + d^, e^-dir;);

et les expressions symboliques (a") de Ç, "n, Ç rendront ces termes identiques à

^(FTi-Et;. -fç + d;, eç-Dto,

si l'on convient de poser

Dès lors, les équations symboliques ( P) du mouvement feront place à celles-ci,

( S (i -.- •■>, - F. Ç, - Fï + ^ + DC, Eî - Dr» + i,)

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