Tome I

i53. Actuellement si l’on forme cette valeur de s , savoir

3 ma . / t~> \

s = YtsmgP-ji- — ytsin(2E-g)9

rio'I

SI cos(3i-g- C) - ÿ ~ cos(2E- üZÿ+e) .

(Voyez n.09 142 et 81)-, loti en conclut

/ - , \sin(2E*3i-2g-c)v-sin(2E-3i*2g*c)vl-

64 m fy6(3t — 2g — c) ^ v o / }

Donc , en multipliant cette fonction par sin 2 Ev , nous aurons

/ sin zEv = o h'oZ'ig'- c) coi<3i - 2S - 0 ’

ce qui est - analogue au résultat trouvé dans le n.° ï38 , à l’égard de l’argument (g — i) y. .

Il est inutile ici de considérer la fonction ~ • ^r3 • C°S ^ ■ qui constitue le second terme de l’intégrale (Voyez n.° 108),

parce que le terme qu’elle donne n’appartient pas à cette première approximation.

Concluons de là que l’on a

- 40 > ’ i ' iU

3 mM'h ,4 /*, 3 • r 7

- — ~I dv s sinzEv = o,

2 (r ai* J

»rt

et que par conséquent la valeur complète de l’intégrale J d£l donnée par la réaction est fournie par le résultat trouvé dans le n.° i5o; de sorte que l’on a

1 Sa. Considérons maintenant les termes donnés par l’expression sui-

vante de

Hu¬

mai