CHAPITRE TROISIÈME. 30 j

rapportées dans la page 282. Cependant, pour plus de clarté, il faudra les concevoir vraies, sous la condition qu’on supprime dans l'expression analytique de slu tous les termes multipliés par b* ; parceque ceux-ci produiraient dans daV , V , àsr des termes multipliés par ibf>-, c’est-à-dire des termes du même ordre que ceux qui entrent dans l’expression des quantités négligées U’ , §V' , d&.

242. Imaginons maintenant , que par l’intégration directe des trois équations désignées par [&*'] dans le n.° 234 on ait obtenu r r 3

rît = v' — 2 s' sin cV ■+■ y t'* sin 2c' v’ .+■ * T («>') :

de sorte que *¥(✓) soit la partie de n’t due à la première puissance de la force perturbatrice. En faisant, pour un moment, a=rit ;

F(v')= 2 t sine’ v’’—^i''sinic'v ,

on a l’équation v'=a+F(i>')-i<V(t/) , qui, d’après la théorème de Lagrange donne

= JL d.\F(a)-J*(a)\>