Tome I

I2a THÉORIE DU MOUVEMENT DE LA LUNE.

+ e2sin( ap'-2w)|-

En appliquant ici à la fonction soumise au signe intégral l’analyse exposée dans les n.°‘ 10S et 106, l’on voit aussitôt que l’on a

(i H- 1 e2) y*sin(2» 26) = • £ e, Y iî»(ag- » c) p ;

l)'^ei‘vi‘sin(2‘ë-Zc)t’-

l3uxa5 16x10

(J - ; ■ ya) e\ - aw) = - (sfâ

Remarquons maintenant que , en posant l’équation

i A4 y a sin (2 P — 2 ô) -h ^ /t4 ea 5Îrc (2 v - 2t*r)

t= — -j- Æ4 y * 5m (2 £ - 2g) p — ^ A4 e a sin( 2 Z? - 2 c) p , et en y faisant

A4 = V 1 i-| cos(zE-2g) p— ^ ea cos^E- 2c)p|

(Voyez n.° 91), l’on obtient

i A4 ÿ* 5«n( 2p' - 2Ô) | ft,4 c a 5m(2 p'-2ir)

= §. — h*e* y* sin(?g-2.c)v .

Donc , en réunissant ces parties , il viendra

22t/>ü=^|i + Ir2H.|e2 + |e2r2cos(aw-aô)J

e 2 y 2 sin(ng - 2c) v ,

ou le coefficient ^ = - 3 ^33Xi5 “ 3î><î5 - 16x10 ” 8 j*

Il suit de là que nous avons

-^Jcta = “TS1+iyV;e>*G*^)e-VM2g-ac)(’j*