X 10*^X9-* XlO

pour les oscillations les plus rapides ; pour des oscillations plus lentes, cette valeur serait plus grande.

Le coefficient a donc toujours une valeur très grande, il faut donc que c( et Cj aient tous les deux une très grande valeur par rapport à ô età c. D'autre part, puisque la partie

réelle est finie, il faut que c'J — c'| soit du même ordre que b^,

"7 sera très voisin de 1, et on p(»urra prendre approximati-

vement:

b^ + o« pK ou:

ci = V27cCp en remarquant que 6* -}- c^ = Kp^ ; c^ est donc proportion-

(*) Je fais le calcul comme si la valeur de C quMl cuDvieot de prendre pour des osciliaUoDS rapides était la même que pour des oscillations lentes. Nous verrons plus loin qu'il n*en est pas ainsi et que cette circonstance module profondément les résultats.

nel à \lp et par conséquent la profondeur à laquelle pénètre

la vibration, qui est inversement proportionnelle à Cj, est

proportionnelle à -p.; comme p est en raison inverse de la

longueur d'onde, la profondeur limite est en déOnitive proportionnelle à la racine carrée de la longueur d'onde.

Pour les oscillations très lentes, le courant pénètre à une profondeur finie, comparable aux dimensions du conducteur. La conductibilité du métal aura une influence.

Pour les oscillations hertziennes, la profondeur est très petite en valeur absolue, et très petite par rapport à la longueur d'onde: la nature du métal n'intervient plus.

Pour les oscillations très rapides, la profondeur devient comparable à la longueur d'onde, et la nature du métal reprend une influence.

76. Cette théorie due à M. Brillouin {Bulletin des Sciences mathématiques y 1891) n'est pas suffisante pour rendre complètement compte des faits.

En effet, les expériences faites sur les métaux peuvent donner les valeurs de n et de g. Pour les rayons violets tombant sur l'argent, on a trouvé :

Puisque nous avons </ > w pour l'argent (et d'ailleurs pour la plupart des métaux), K' doit être négatif: c'est là une très grande difficulté.

C est déterminé par l'équation