PROPAGATION RECTILIGNE DE LA LUMIÈRE

geable et il restera seulement A. =: A^, avec

rfAp c?Ap dz ^ dt ^ ^'

d'où :

Ao = /" (^ — V/, œ, y).

Comme l'intensité est proportionnelle à AJ, on voit qu'elle se propage dans la direction de Oz avec une vitesse V, ce qui explique pourquoi la lumière se propage en ligne droite.

Mais le faisceau ne pourra être aussi délié que nous le voudrons. Supposons en effet que ce faisceau soit limité par un cylindre de section très petite : A aurait des valeurs très grandes dans rinlérieur du cylindre et très petites à Texlérieur : il faudrait donc que A variât très rapidement sur les bords du faisceau. Ses dérivées deviendraient très grandes et

—^ ne serait plus négligeable, parce que A| deviendrait très

grand : il se produirait des phénomènes de diffraction.

En raisonnant sur B et C comme nous venons de le faire sur A, nous arriverions aux mêmes conclusions.

En outre, Ç, t), X, doivent vérifier l'équation de transversale:

ii.^ + ^^o

dx ^ dy dz

qui devient, en substituant à 5, y), 21 leurs expressions et supprimant le facteur e**.

rfA rfB dZ si-- i p dx + tiy '^ dz~ V

PROPAGATION RKGTILIGNK DE LA I.UIIIËRB )endiculaire nu plan d'incidence), nous aurons en repret les notations que nous avons déjà employées: r l'onde incidente

X = Afi^~'»»■^" + P'l; r l'onde réfléchie

X = B«»'^i''' -" + '"'; ( enfin pour l'onde réfractée

X = Ce'^^*^'^ ^ ''• ' J").

u premier degré d'approximation , c'esl-à-dire en supposant ropngation perpendiculaire & l'onde, ce qui revienL&négli-

lea termes en — l'équalion (I) du numéro précédent cndrait ;

ais dans le numéro précédent nous avion'; supposé l'onde illèle au plan des xy ; nous ne faisons plus ici la même Dthèse ; on trouve alors en se bornant toujours k la prere approximation :,

/ rfB dB\

dK

-"37 = ° de

" Vd^-'T.)-

-"di^"

rfC