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lumière partie de la source arrivait au point P sans avoir subi ni réflexion ni réfraction.

Le principe peut être étendu aux cas où les ondes se sont réfléchies ou réfractées. Mais dans les applications, il faut substituer à Texponenlielle e' ^*'", l'exponentielle e~*''^, où x représente le temps que met la lumière pour aller de la source au point P, en tenant compte des milieux réfringents.

La démonstration peut se faire comme précédemment, mais elle est plus compliquée, parce qu'il est impossible de séparer alors les trois composantes Ç, tj, Ç. — Nous admettrons donc le résultat sans répéter la démonstration (la démonstration est analogue à celle que nous avons donnée dans la Théorie de f Elasticité, n*» 50).