‹ Théorie mathématique de la lumière II. Nouvelles études sur la diffraction.--Théorie de la dispersion de Helmholtz. Leçons professées pendant le premier semestre 1891-1892Chapitre 43 sur 73 · AV · texte numérisé non relu

AV

Or:

4il = — l'A. — 2 v*^ " S + ^*' En subslituant et remarquant que aV = p, il vient ;

>'' d^-l y/=j. \dx'^ dz'l

DilTérencions par rapport à t:

(Pk 1 /çPA rf'A\

Substituons dans Féquation (3) :

ou

1 ,u v/-i X 2 „ 2 ^ ^ "" A-K zX ^

<f = — \/— llC(p'M

jL = - sfUiT^u

cp' = Be-V^«T

A = (p = Bj'e-v^-*^!- rfw + C

Les conditions

A = o pour a?<oet^=:o, ouw = — oo A = 4 pour a;>oet-3' = o, ouu=:-|-oo

permettent de définir les constantes d'intégration B et C. 11 est aisé de reconnaître les intégrales de Fresnei.

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