RÉSULTATS DES EXPÉRIENCES

microscope M à long foyer, qui est mis au point sur le bord de Técraii et peut tourner autour d'un axe coïncid.int avec le bord de Técran. Il a pu ainsi observer des déviations atteignant 160 degrés. Le maximum de lumière s*observe dans une direction faisant avec la seconde face du biseau un angle

égal à Tangle du rayon incident avec la première face. Si nous appelons avec M. Gouy intérieure, la portion du faisceau comprise entre le faisceau transmis et la seconde face de récran, et extérieure, l'autre portion, nous trouverons que du côté intérieur la lumière diffractée est polarisée parallèlement au bord de l'écran, perpendiculairement au plan de diffraction ; du côté extérieur, au contraire, elle est polarisée perpendiculairement au bord de Fécran, parallèlement au plan de diffraction. La théorie de Stokes est impuissante à expliquer ces phénomènes. J'ai cherché s'il en serait de même d'une théorie plu» complète.

133. L'expérience montre que les phénomèness ont d'autant plus nets que le métal de l'écran est plus réfléchissant ou autrement dit se rapproche le plus d'être un conducteur parfait. Je me suis alors placé dans le cas limite où cet écran serait un conducteur parfait. Dans ces conditions la force électrique doit être perpendiculaire à l'écran. Supposons que la force électrique dans le rayon incident soit parallèle au bord de l'écran, c'est-à-dire que ce rayon soit polarisé dans le plan de diffraction ; par raison de symétrie, il en sera encore de même pour les rayons réfléchis et diffractés La composante tangentielle de la force électrique doit être nulle sur la surface du conducteur. Ce conducteur a la forme d'un cylindre dont les génératrices sont perpendiculaires au plan de la figure. Donc

S34 J)IFFRACT10N DES ONDtlS CONVEnCENTKS

lu lorce élcclrique n'a pas de comprimante normale, el si la composante tungenlielle esl nulle, la Torcc lolale sera nulle aussi. La force électrique décroît Jonc quand on se rapproche de 1 "écran, ainsi que l'intensité de la lumière diffractée.

Supposons que la force magnétique n soit parallèle au bord de l'ccran, la condition aux limites est que sur le bord de l'écran

puisque la composante tangentielle de la force électrique est

dons ce cas proportionnelle à — -La lumière ne s'éteindra

plus quand on se rappruchern de-^ faces du biseau. La lumière polarisée parallèlement au bord de l'écran ne tend pas verso. Ces considérations font comprendre comment, si la lumière incidente est naturelle, la lumière dirTraclûc du c<Mé intérieur est polarisée parallèlement au bord de l'écran.

1S4. J'ai cITecluéle calcul en supposant que le bord de l'écran était un tranchant géomélrique; que l'angle du biseau était nul, que [a lumière incidente était concentrée par une lentille cylindrique et que l'angle du faisceau était nul.

Dans le cas oii les rayons incidents et dilTractés sont éguloment inclinés sur les faces du biseau, S étant la déviation comptée positivement vers l'intérieur, j'ai trouve pour l'amplitude :

sin|S

quand le plan de polarisation est parallèle au plan de dilfrac-

THÉORIE DE LK OISPERSIOIS DE HELMHOI

D.inâ ri nfra- rouge, l'expression de Gauchy dév

vani les puissances croissantes de r, n'est plus s

raiit ajouter le terme de Briot en \* ; il suflit ici H, ^ o ou A ^ o.

D'après rhypothëse) que nous avons faite sur tilâ imaginaire V — 1 ^ étant négligeable, la court

scnle -j difTère peu de l'axe Ox des quantités réel Nous obtenons un spectre i dispersion normale.

141. Supposons h. présent quep^ corresponde i tiiin Tiisant partie du spectre observable.

Deux cas sont à distinguer :

1" Nous considérons des points pour lesquels Idemcnt diiïérent de p^; nous faisons varier p d' |j valeur qu'il prend & l'extrémité de l'infra-ro Pû — B;d'aulrepart, de Pa+* jusqu'à la valeur coi à rcitréniilé de l'uUra-violet.

Dans ces conditions p* — pj ne devient jami: