Absorption dans les milieux cristallisés

Avant d'aborder l'étude de l'absorption dans les milieux cristallisés, une remarque est nécessaire.

On sait que les diverses théories mathématiques de la lumière se partagent en trois grands groupes, ayant respectivement pour type celle de Fresnel, celle de Neumann et celle de M. Sarrau.

Soient M le plan de l'onde, OP la normale à ce plan, OR le rayon lumineux [fig. 40).

D'après Fresnel, la vibration OF serait dans le plan de l'onde, perpendiculaire à OP et dans le plan POR. D'après Neumann, la vibration ON serait dans le plan de l'onde, mais perpendiculaire au plan POR. Enfin, d'après M. Sarrau, la vibration OS serait dans le plan POR perpendiculaire au

rayon OR; elle ne serait donc plus dans le plan de Tonde. Mais l'angle FOS, qui est égal à POR, est en général très petit.

Fi g. 40.

Dans la théorie électromagnétique ON serait la force magnétique, OS la force électrique. OF serait le déplacement éleclrique, qui est de même sens que la force électrique si le milieu est isotrope, parce que Télasticilé électrique est alors la même dans toutes les directions. La vibration de Fresnel et celle de M. Sarrau coïncident aussi quand le milieu est isotrope.

Or les équations [que nous a données la théorie de Helmholtz (§ 149)

((x2 — a) Ç = — V— i *0Z, etc., sont précisément celles de M. Sarrau. La vibration de

Helmholtz serait la vibration de M. Sarrau, perpendiculaire au rayon et à la vibration de Neumann et faisant un petit angle avec celle de Fresnel.

Cette vibration n'est pas située dans le plan de Tonde ; dans ce cas, ô serait nul et on aurait Ç = tj = Ç = (a^ — rt) ... etc., fût nul, c'est-à-dire à moins que la vibration