POLARISATION ROTATOIRE.-^THÉOHIE DE M. MALLARD

155. La théorie que Fresnel a donnée du pouvoir rotatoire n'est pas, à proprement parler, une théorie physique, mais seulement la constatation d'une identité cinématique.

De même les théories d'Airy se réduisent à l'adjonction, aux équations des termes nécessaires pour faire concorder leurs conséquences avec les résultats observés.

Les expériences de Reusch sur les piles de mica ont donné l'idée d'autres théories, en particulier, de celle que nous allons exposer due k M. Mallard.

L'exposé de cette théorie comporte des calculs assez longs, que nous chercherons à simplifier, à l'aide de quelques considérations préliminaires.

Rappelons d'abord en quoi consistent les expériences de Reusch. Reusch empilait des lames de mica, très minces, à faces parallèles, identiques entre elles, de manière que la section principale d'une lame fit avec la section principale delà suivante un angle de 45<> ou de 60**. Cet angle pourrait être

quelconque : seulement ces deux valeurs particulières avaient été choisies parce qu'elles correspondaient à la symétrie quaternaire et à la symétrie ternaire. Le système ainsi obtenu possède le pouvoir rotatoire comme une lame de quartz perpendiculaire à Taxe.

Si la vibration incidente est rectiligne, la vibration émergente est en général elliptique : mais Tellipse est fort allongée, d'autant plus allongée que les lames sont plus minces. Pour des lames très minces la polarisation elliptique est très faible, et les phénomènes se rapprochent d*autant plus de ceux du quartz.

Supposons que nous ayons ainsi une série de lames planes, à faces parallèles, empilées les unes sur les autres : nous prendrons comme plan des œy un plan parallèle à ceux des lames. Une onde lumineuse, parallèle à ce plan, tombant sur le système de lames ne subira pas de déviation et restera constamment parallèle à cette direction.

Soit une vibration située dans le plan de Fonde :

(sur ces expressions imaginaires, voir chap. préc). A sera en général une quantité imaginaire.

A=AoeV^?

de même :

Pi^ et Bq sont les amplitudes des vibrations ; f , ^ leurs

phases. Alors

THÉORIE DE M. MALLARD

Ç = Ao cos {pt + <p) 71 = Bo cos {pi -f ^).

Le rapport j sera aussi imaginaire en général, nous poserons donc :

La valeur de ce rapport nous fait connaître la forme de Tellipse et son orientation.

Fig. 41.