LIVRE II, CHAPITRE II

Mous disons qu'au moment du choc, la bille d'ivoire aussi n que celle de plomb s'échauffent. Mais la rupture de |uilibre calorifique est bien loin d'être la même en tous points de la masse ; en certains points les atomes se rap- >chenl, et là il se produit une élévation de température; d'autres points , les atomes s'écartent : là il se produit un ûssement de température; ce n'est que la différence de te élévation et de cet abaissement d'énergie qui est propornnelle au travail que représentait le mouvement. Si courte e soit la durée du choc , il s'opère un flux dynamique des Plies échauffées vers les parties refroidies. Par conséquent nergie de la force calorique accrue par la destruction du >uvement change de valeur dans les différentes parties de la le, avant ou pendant que le mouvement en sens inverse fifectue. Dès ce moment donc aussi, ce mouvement ne peut as être établi dans son intégrité initiale, et à chaque choc e nouvelle partie de la force calorique reste disponible en raanifeslant par une élévation de température. Lorsque la bille d'ivoire reste en repos, elle a donc gagné accroissement d'énergie calorifique proportionnel au mounaent de translation détruit, absolument comme la bille de >inb , bien qu'à l'inverse de celle-ci elle n'ait éprouvé aucune Pormalion définitive.

Ge qui précède nous explique parfaitement pourquoi un 3ipason ou tout autre corps en état de vibrations sonores sse rapidement de vibrer, alors même qu'on l'isole dans vide, et comment il s'échauffe proportionnellement à la rce vive que représentaient ses oscillations. A chaque osllation des branches, l'équilibre calorifique rompu se ré- \MX partiellement ^diV un flux dynamique, et la force caloque, au lieu de rétablir à chaque fois le mouvement perdu, accroît peu à peu en intensité dans la masse totale. Cette interprétation si simple de l'extinction' des vibrations ans un corps sonore nous fait comprendre dans tout son

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