VII

Chaleur interne totale.

J’ai dit que S a pour expression générale;

K (Tl — To) -f Aao + hpi («>i — W) -f Xpi (ei — wi) -f p

Posons (Tl — T„) = (« — 0") = t degrés centigrades comptés à partir du zéro de notre échelle ; faisons A Ao p = Aa, et de l’équation ci-dessus retranchons la partie Api (ici — W) -(- Api (ci — ui ) représentant la chaleur consommée en travail externe. Nous aurons : J = K f -|- Aa

ou ce qui est la mémo chose :

J = S — A pu

L’élément J , que j’appellerai avec Zeuner Chaleur interne de la vapeur saturée, n’est pas autre chose que ce que 1 kilogramme de vapeur à t„ représente de chaleur de plus que le même poids de liquide a 0®. Le lecteur peut prévoir déjà le parti que nous tirerons

de cet élément neuf aussi , en remarquant simplement que, quelles que soient les opérations auxquelles nous soumettons une vapeur, la chaleur interne restera invariable si nous ne produisons aucun travail externe définitif; elle variera, au contraire, en plus ou en moins selon que ces opérations nous donneront ou nous coûteront du travail externe. Cette seule considération si simple sen ira de base à une théorie complète que je donnerai des vapeurs surcliaulTées.

A l’aide de ces éléments , nous pouvons maintenant déterminer aisément les valeurs de Apu, de u et puis de e, p et J. Occuponsnous en successivement.