PREMIERE PARTIE. — CHAPITRE II

il'aulres lermt's, il suppnsaii.Q, = Oi. Dans cel ordre d'idées, le Irnvail accompli par la chute do chaleur, dans une machine fonctionnant suivant le cycle ÀBCD, est le produit du poids Q, de chaleur par la différence de niveau, c'est-à-dire par la diffé-

FlJ. M.

renée de température f,— f,. I.c rapport du travail accompli Qi['i— /.) au poids de chaleur Q, est égal à la différence de température /, — 1,. Pour un autre corps fonctionnant suivant un cycle compris entre les mêmes limites de température, ce rapport a évidemment la même valeur.

Dans la marche inverse de la machine, il faut dépenser un travail extérieur égal à Q, (/, — /,) pour élever le poids Q, île chaleur du niveau i, au niveau le rapport du travail dépensé au poids de chaleur déplacé est encore constant.

Cette image de Carnol contient un grand fonds de vérité.

parce qu'elle assimile un phénomène thermique à un phénomène mécanique; mais elle est défectueuse en ce qu'elle

suppose que la quantité de chaleur reste constante dans le jeu de la machine. Comme nous l'avons vu, dans la marche directe, la quantité Q,, puisée à la source supérieure, est plus grande que la quantité Q, transmise à la source inférieure; la différence Q, — Q, est changée en travail. Dans la marche inverse, au contraire, le travail dépensé crée de la chaleur.

Dans ces derniers temps, M. Zeuner a modifié l'image de Carnot de manière à la mettre d'accord avec l'idée nouvelle. Considérons les lignes isothermes A , II, . A ; B„ A,B„. . . , correspondant aux températures absolues T„ T„ T, et comprises entre deu\ ligues adia Italiques données ut, etfi,. D'après l'équalion (to), établie au 11» 68, on a

En désignant par ^ la valeur de ces rapports égaux, on en déduit

EQ, = PT,, EQ, = PT„ EQ, — PT„

Si l'on compare la quantité P à un poids, les quantités de chaleur Q„ Q„ Q,,..., seront assimilées aux énergies potentielle de ce poids (' pincé à diverses hauteurs Ï,,T,, T,,.,.. Dans le jeu de la machine suivant le cycle de Carnot A,B,B, A,, le poids P descendant du niveau T, au niveau T,, il y a perte d'une quantité PT,— PT, = E(Q,— Q,) d'énergie potentielle ou de chaleur, et production d'une quantité égale de travail. Mais aujourd'hui ces comparaisons n'offrent plus aucun avantage; il vaut mieux s'en tenir à l'idée qui sert de base à la théorie nouvelle, savoir la transformation de l'énergie calorifique en travail, ou inversement.

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PHKHIERB PARTIE. — CHAPITRE Ut.