TRAVAIL DBS FORCES H ASIATIQUES

205. Les considérations précédentes s'appliquent aui corps aimantés: dans les idées de Coulomb, on admet qu'il existe deux fluides magnétiques, analogues aux fluides électriques; l'aimantation consiste dans la séparaiion de ces deux fluides; mais, tandis que les fluides électriques peuvent se séparer effectivement el passer d'un corps dans un autre, la séparation des fluides magnétiques ne s'opère que dans les particules du corps, de sorte que chacune d'elles contient toujours des quantités égales des deux fluides. La loi de l'action étant toujours celle du carré de la distance, on évaluera le travail des forces magnétiques, comme on a évalué celui des forces électriques, à l'aide de la fonction

CoN^irtiTons un système formé tic deux corps aimantes A etB; la fonction TV se compose de trois parties, les deux premières, que nous désignerons par W„ et \V ( , se rapportant à l'action de chacun (les aimants sur lui-même; la troisième, W.,t, à l'action des deux aimants l'un sur l'autre. Si l'on appelle V, et Vj les potentiels des deux aimants, on a

W.= i fv.dq, Yf i = ~Jvtdq', V,*=f V.dq' =f V.dq,

dq désignant un élément du premier aimant, dq' un élément du second. Si les deux aimants sont constants, leurs énergies \V„, Wi restant constantes, le travail provient uniquement du mouvement relatif des deux aimants, et l'on a

Nous avons vu (n D 102) que l'action extérieure d'un système de masses électriques données est égale à celle d'une couche égaie répandue, suivant une certaine loi, sur une surface qui les enveloppe. L'action extérieure d'un aimant est donc la mémo que celle d'une couche répandue sur la surface de l'aimant et formée dp quantités égales des deux fluides ; on pourra donc, dans le calcul de l'action extérieure d'un aimant, substituer cette couche à l'aimant.

HïrOIHÈSE ll'tlK SEUL FLUIDE-