Nous supposerons dans ce qui suit que la densité kàxx

Quide reste constante, et, par conséquent, que la variation

d'intensité correspond à une variation de la vitesse du fluide.

La relation

2 m' m' =: i' ds'

donne

, du' , , di' 1 m — ^=zds —r -) ôt dt

et l'on en déduit

la-m ds' dyr di' à^m ds' dr di'

'*'*"" 77^ 57 dl ~~ r ds' 'di

, ,, ^ . a^mds' ,, di'

(II) 4,.= ___cose'^.

Ainsi l'élément ds' du second courant exerce sur la masse -f-m une action égale à la somme des deux forces - et 4^1 et sur

la masse — m une action égale à leur différence - — «Vi • ^^

somme de ces deux actions est la force électrodynamique ^ qui s'exerce entre les deux éléments ds et ds"; la variation de l'intensité ne change pas l'expression de cette force.

Nous avons vu (n<» 284) que la résultante des forces - qui

agissent sur 4- m ou sur — m est normale à la trajectoire, et par conséquent n'a aucune influence sur le mouvement de ces masses; elle produit simplement une pression contre le conducteur ou l'enveloppe isolante, et constitue la force éleotrodynamique appliquée au conducteur. H n'en est pas de même des forces 4- ^x qui agissent sur 4- m, et des forces — ^\ qui agissent sur — m; les deux systèmes de forces de cette nature produites par le courant total i' sur les masses ±: m admettent des résultantes égales et opposées, indépendantes

PHÉNOMÈNES d'iNDUCTION. 817

de la direction de rélément ds. Ce caractère distingue nellement les forces <^i des forces électrodynamiques ~ qui dépendent essentiellement de la direction des deux éléments entre lesquels elles se manifestent. En général, les résuHantés des forces 4^1 ne sont pas normales à la trajectoire : elles tendent donc à faire mouvoir les deux masses 4- m et — m dans des sens opposés et, par conséquent, donnent naissance à une force électromotrice.