K») | a sin i| « sm ^ a^+s^s s cos i

-arclg. O COt g-' .

a cet. c j — aretg. — l JL «

(Voir la fig. 8 pour le § s5.) j Va*-\-$'* ^ 2

26. Il est facile de voir par une différenliation immédiate que le premier terme de cette expression est l'intégrale géné-

raie de / / — et que les autres proviennent de la substitution des limites particulières au cas qui nous occupe. De sorte que l'action de deux courants quelconques angulaires aura pour valeur générale :

/ i cotg. s. aj , c ^g 5 5' sin 1 « -f- a * cos s

asin.i/ aî+4 . +J ., a „- C0S , + C.

Il faudra dans chaque cas particulier remplacer s et s' par leurs valeurs correspondantes aux valeurs limites de r.

27, Expérience. Deux courants situés d'une manière quiconque dans l'espace et ne pouvant se mouvoir que suivant leur perpendiculaire commune , s'attireront ou se repousse-

Tont (avec une force représentée par la formule précédente) suivant qu'ils suivront ou ne suivront pas la même direction par rapport à leur perpendiculaire commune.

Expérience. Courant vertical mobile autour d'un axe vertical , sous l'influence d'un courant herizontal.

Courants angulaires situés dans un même plan.

2 8 Si 6 =-onaF=r J -r~ (n)

Si e f= — et a = o on a F = o.

Si a = o on obtient F = — - cot. e H

qui devient nulle pour e = y et infini pour r=0.

Il résulte de là, que deux courants placés J'un sur l'autre éprouvent suivant leur perpendiculaire commune une action variable avec l'angle qu'ils font entre eux.

Courants parallèles finis,