Q = T{S,~SO-+-TP

Le premier membre de cette égalité (10) étant une quantité de chaleur, les deux termes qui composent le second membre doivent être des grandeurs de la même espèce qu'une quantité de chaleur ; il est naturel d'appeler la première, T(So — S,), la quantité de chaleur compensée dégagée dans la modification isolhermique, et la seconde, TP, la quantité de chaleur non compensée dégagée dans la même modification.

La première, la quantité de chaleur compensée, a une grandeur déterminée lorsqu'on connaît l'état initial 0 et l'état final 1 entre lesquels la modification est menée. Il n'en est pas de même de la seconde; comme la quantité P, elle ne peut être déterminée que si l'on connaît non seulement les deux états extrêmes 0 et 1» mais encore tous les états intermédiaires que le système a traversés et les forces extérieures qui ont obligé le système à passer de chacun de ces états au suivant.

TRAVAir. COMPRNSB RT TRAVAIL NON CO&fPKNSÉ 99

Ce» deux quantités de chaleur so distinguent par unautre caratlèrc plus essentiel encore.

Le signe de la quantité de chaleur compensée n'a rien de forcé ; si une modification isothermique qui conduit le système de Télat 0 à rétat 1 dégage une quantité de chaleur compensée positive, une modification conduisant de Tétat 1 à Tétat 0 dégagera une quantité de chaleur compensée n^ative et égale en valeur absolue à la précédente ; en d'autres termes, elle absorbera autant de chaleur compensée que la prendère en a dégagé.

Au contraire, la température absolue T est toujours positive ; la transformation non compensée P, égale à 0 en une modification réversible, est positive en toute modification réalisable; donc la quantité de chaleur non compensée que dégage une modification isothermique réalisable quelconque est une quantité essentiellement positive; elle est égale à 0 en une modification réversible.

Multiplions les deux membres de Tégalité (10) par l'équivalent mécanique de la chaleur E ; cette égalité deviendra

(11) EQ = ET (So - S,) 4- ETP.

Le premier membre de cette égalité, produit d'une quantité de chaleur par Téquivalent mécanique de la chaleur, est une grandeur de même espèce qu'un travail ; il en est donc de même de chacun des deux termes qui composent le second inombre. Nous donnerons au premier,

(12) & = ET(So-~S|),

le nom de travail compensé accompli dans la modification isothermique considérée et au second,

(13) T = ETP,

le nom de travail non compensé.

Chacun de ces deux travaux présente naturellement les mêmes caractères que la quantité de chaleur à laquelle il est équivalent. En particulier, on peut énoncer cette proposition fondamentale :

Toute modification isothermique réelle engendre un travail non