LBS PRINCIPES DB LA STATIQUE CHIMIQUE

qui a, en chaque état du système, une valeur bien déterminée. Celle grandeur y somme du yioleniiel thermodynamique interne et du potentiel des forces exléi^ieurest se noïnme pote7itiel Ihet^modynamique total.

S'il 6*agit d'un système maintenu sous une pression uniforme et constante Ii^ cette grandeur devient, en vertu des égalités [^i et 24).

(25) ^ * = ,9 + nV.

C'est le po/<?n^/^/ thermodynamique total sous pression constante.

S'il s'agit d'un système maintenu sous volume constant, et soumis à une pression uniforme, cette grandeur devient, en vertu des égalités (22) et (24),

C'est le potentiel ther^ncKiynamique total sous volume constant.

Dans le cas où le système étudié admet Un potentiel thermodynamique total, la condition (20) devient, en vertu des égalités (23) et (24),

(27) *, — ci.^ ^ 0.

Placé sa fis force vive initiale dans un état 0, un système qui admet un potentiel ihermodyîiamique total demeure en équilibre dans cet état si aucune des modifications isofhermiques virtuelles qui Ven pourraient tirer ne fait décroître le potentiel thermodynamique total.

Un système est donc assurément en équilibre dans un état oit le potentiel thei^modynamique total a une valeur minimum imrmi celles qu'il peut 2}rendre à ta même tetnpérature,

81. Stabilllé de réquilibre. — Si, à cette proposition, nous ajoutons ce complément, que nous ne pouvons démontrer ici : Un tel état est un état d'équilibre stable y nous aurons achevé de marquer l'entière analogie entre la italique thermodynamique d'un système qui admet un potentiel thermodynamique total et la statique d'un système mécanique soumis à des forces qui dépendent d'un potentiel (voir n** 1 6).

INTBRPRéTATION DU TRAVAIL NON COMPENSÉ i07