FRS

Dans cette intégrale dQ peut indifféremment représenter la chaleur fournie à chaque élément du système soit par les corps extérieurs seuls, soit par les corps extérieurs et les autres éléments de système. Adoptons cette dernière inter-

prétation et posons dQ = dQ' + 409”,

dQ' se rapportant aux corps extérieurs; dQ”, aux éléments du système.

La différence de potentiel entre les extrémités d’un élément

du conducteur À est

idR — & (T) dT

lorsqu'on tient compte de la force électromotrice due à la variation de température. Si nous admettons la loi de Joule, qui, comme nous le verrons plus loin, pourrait bien ne pas être applicable aux circuits hétérogènes, la chaleur dégagée

dans cet élément par le courant pendant le temps dé est AëdiaR — Aidte (T) aT.

En même temps l'élément reçoit par conductibilité des autres éléments du système une certaine quantité de chaleur;

comme les échanges de chaleur entre éléments ne peuvent

se faire que par conductibilité, cette quantité est 407. La quanlité de chaleur reçue par l'élément est donc

AËdAR — Aide (T) dT + dQ”,

et, puisque cette chaleur doit être enlevée, la chaleur fournie

par les corps extérieurs au système à l'élément considéré est dQ" = — AdidR + Aiïdto (T) AT — dQ”.

Nous déduisons de cette égalité dQ = dQ + dQ” — — AzdidR + Aïdty (T) aT ;

l'expression de dQ ne change donc pas, que l’on tienne compte ou non de la conductibilité thermique.

Pour un élément du conducteur B nous avons une expression analogue; il n’y a que la fonction qui donne la force électromotrice due à la variation de température qui se trouve

changée. Si nous appelons 4 (T) cette fonction nous avons dQ = — AËdidR + Aidty (T) aT.

À la soudure M, nous aurons, comme dans la théorie pré-

cédente, AdQ —AË;tar, et à la soudure M;, dQ — — AE, dt.