CHÀP. VII. — QUELQUES THÉORÈMES

Al Hi est la variation de volume, à pression constante, lorsque le corps reçoit une quantité rfQ de chaleur égale à Trf^.

Fig. 21.

L'équation

peut s écrire (6)

A rfarfp = AiHjûÇp

dp~ d^ "" é^Q

Les deux membres peuvent s'interpréter: e/aest Taccroissement de température dû à un accroissement de pression rfp, quand on ne communique ni n'enlève aucune quantité de chaleur. Le premier membre caractérise l'échauffement du corps par compression. AH

^^^ est le rapport de l'accroissement de volume à la quantité

de chaleur nécessaire pour le produire, la pression restant constante.

Les deux membres de l'équation (6) peuvent être calculés directement; leur égalité devient évidente.

^ est l'inverse du rapport -~ , quand on suppose rfQ = o.

dp

On a, en général,

dq = k'dt — kT^dp;

at

par conséquent, rfQ étant nul et dt égal à rfa,

-r — AT — ^— dp dt

l40 THERMODYNAMIQUE.

L'équation

donne, dp élant nul,

dp ^ dv

dQ __ ,, dU dç dç

et CCS valeurs rendent Téquation (6) identique.

100. Les divers coefficients spécifiques étudiés par les physiciens s'expriment simplement en fonction des grandeurs introduites dans nos calculs.

Nous devons en citer quelques-uns.

Coefficient de dilatation, — Nous le désignerons par A| ; on

a, par définition,

I dv ^ Tt'

Ai= -

V étant considéré comme une fonction de la température T et de la pression p.

Coefficient de dilatation à volume constant, — Où a donné le nom, fort mal choisi, de coefficient de dilatation à volume constant, au rapport de l'accroissement de pression à l'accroissement de température, rapporté à l'unité de pression, le volume étant constant. En le désignant par A2, la définition équivaut à la formule

' dp p dt