VI. 'x^ partie. 3a

498 THÉOR. MATHÉM. DES PHlÉlT. MAGN. TERR.

Pour avoir la force magnétique 9 de la terre en vu% point quelconque, ou les compQ3autes X, Y, Z de cette force , partageons la masse entière du globe considérée comme renfermant du fluide magnétique libre <, oq le« deux fluides magnétiques séparés, en éléments i^Qpiment petits, et représentons par </f/i la quantité de fluide magnétique renfermée dans un quelconque de ces élépients, par p la dislauœ de ibn au point qufi Ton considère dans lespacC) et dont les cooipdonnées sonto;^^, c,

et en (in par V Tiiitégrale / étendre à tous les éU->

inents infiniment petits du globe. Les composantes, (]ç la force magnétique au point Xy^i ^ seront doi^pées, en vertu de ce qui précède , par les trois dérivées partielles de 1$L fonction Y , et l'pn aura :

''=3!''^=3F'^= ^.»=KX.VV.**.

(ly z=z ^ dv -{- -j-djr + ^dz=sXdx -hY dy+Zdz.

dV \ dV , dV

djr '

> Appelons ds la distance du point ^,/, z à un point très-voisin x + dxy /•+• d/^ z + dz. Dans \e passage du premier point au second, la fonction Y deviendra Y + rfY, et si Ton désigne par 6 l'angle de la force magnétique 9 avec la ligne ds^ on aura;

^ dY dx dV dy d\ dz ^^'^=dx U+dJ^ Ts'^lfl d^

et par suite ^ y =s f co> 0 d^j ,

ce quQ ^^ouaurait pu conclure imm44i9<!tçiUf[nt ^ Téqua-