ÉLECTfiOMéTRlB

Nous ne pouvons représenter de la même manière le flux de force émané du barreau, parce qu'il n*est pas proportionnel au courant; tout ce que nous savons c*est que chacune des spires embrasse le même flux de force qui est le flux total du barreau ; nous pouvons donc écrire

L'équation ci-dessus devient alors

« ^w ^ dl dS^M

Multipliant les deux membres par Idt il vient Eldt = RPA 4- nfildl 4- nld^M .

Si nous intégrons cette équation, en considérant le courant I comme une fonction périodique du temps, mais sans rien supposer sur la forme de cette fonction qui pourra être absolument quelconque^ et si nous désignons par T la durée d'une période au bout de laquelle E, I, /i, ^M, auront repris les valeurs qu'ils avaient à la fin de la période précédente, nous aurons

rEidt= rm^dt-^finds^.

Jq Jq Jq

Le premier membre de cette équation représente la quantité totale d'énergie fournie par la source, pendant une période. Elle est égale à la somme des quantités d'énergie qui figurent dans le second membre dans lequel il n'existe plus que deux termes, parce que l'intégrale

fm

étant égale à -^t s'annule quand on la prend entre deux époques où

le courant a la même valeur. C'est ce que nous avons déjà vu lorsque nous avons étudié le rôle de la self-induction dans les circuits parcourus par des courants alternatifs.

Le premier terme

représente, comme nous le savons, la quantité de chaleur développée