Intensité du champ magnétique produit par utt

élénient de courant. — Une masse magnétique w. placée dans le

voisinage d'un élément de courant, est soumise à un effort qui a pour

expression

[ilds sin

Cet effort, perpendiculaire au plan formé par la masse Ht et par l'élément ds, pourrait également être produit par une autre massemagnétique fx' qui, d'après la loi de Coulomb, devrait satisfaire à l'équation

\i\ds sin ^ fxfx'

et serait située à une distance ;•' de la masse fi sur la perpendiculaire élevée en y^ au plan formé par ii et ds.

Nous remplacerions ainsi l'action du courant ds sur la masse magnétique [X, par une autre d'origine purement magnétique et qui lui serait rigourousement équivalente. Or, l'espace qui entoure un pôle d'aimant étant désigné sous le nom de champ magnétiqxie^ nous pouvons dire que tout élément de courant est entouré d'un champ magnétique jouissant des mêmes propriétés que celles qui émaneraient d'un pôle magnétique, à la condition que la position de ce pôle magnétique fictif varie avec celle du point de l'espace considéré. Un pôle magnétique isolé étant une fiction irréalisable, il serait préférable de chercher à déterminer la position et le moment magnétique d'un aimant produisant le même effet que l'élément dé courant. On trouverait ainsi que l'action de Télém ent ds sur le pôle f* peut être remplacée par celle d'un aimant rectiligne perpendiculaire au plan formé par ^ eids, dont le point neutre coïnciderait avec le milieu de ds et dont le moment magnétique varierait proportionnellement à sin 0.

Mais il est bien plus simple de ne pas se préoccuper de la position