CHAPITRE DEUXIÈME

Supposons en effet que Ton mesure au moyen de la balance de Coulomb les actions mutuelles exercées :

!• entre q et q'. Soit Fi la force observée.

2* entre q et q\ Soit Fa la force observée.

3* entre q' et q\ Soit F3 la force observée.

La distance d des centres restant la même dans les 3 expériences, on a les trois équations :

On en conclut :

FF - îW

et par suite d'où on tire :

On trouverait de même :

/FlF",

50. — Remarque. — Si les corps électrisés au lieu d'être plongés dans l'air ou dans le vide étaient plongés dans un liquide isolant tel que la tébérenthine, le pétrole, etc. ; pour des valeurs égales de q et q\ l'effort F ne serait plus le môme et le second membre de la formule qui représente la loi de Coulomb, devrait être multiplié par un facteur K variable avec la nature du milieu. Nous reviendrons siir cette question en parlant du pouvoir inducteur des corps diélectriques.

§ 3. — DISTRIBUTION DE L'ÉLECTRICITÉ A LA SURFACE D'UN CORPS CONDUCTEUR.

51. — Soit une sphère creuse en métal dont Tintérieur est mis en communication avec une source d'électricité au moyen d'un conduc-

DEPREZ, ÂLBCTR. IXDUSTR. — T. I, FASC. 1. *

teur G qui pénètre dans Tinlérieur par une ouverture B (fig. 20) revêtue d'un tube isolant.

Si après avoir mis la paroi intérieure en communication avec la source au moyen du conducteur, on retire ce dernier, qu'on intro-

Fig. 20

duise à sa place une petite sphère d'épreuve 6 fixée à l'extrémité d'une tige isolante en verre bc, et qu'on la mette en contact avec la paroi intérieure de la sphère puisqu'on la retire et qu'on la mette en présence d'une boule de moelle de sureau suspendue à un fil (pendule électrique), on constate qu'il n'y a aucune action mécanique ; ce qui prouve que la sphère b n'a pris aucune charge d'électricité par son contact avec la paroi intérieure de la sphère. Cependant il est bien certain que la sphère A s'est chargée d'électricité, car si on établit le contact entre elle et la sphère b par l'extérieur, on constate en répétant les opérations décrites plus haut, que le pendule électrique est attiré.

On conclut de là que l'état électrique, ou comme l'on dit, la charge électrique, existe seulement à la surface extérieure des corps conducteurs.

Il y a plus, si l'on charge d'avance la petite sphère d'épreuve b d'une quantité d'électricité qui peut être beaucoup plus petite que celle qu'elle prendrait par son contact avec l'extérieur de la sphère A, et qu'on la mette ainsi chargée, en contact avec l'intérieur de cette sphère, elle perd toute la (Tharge qu'elle possède, et cette charge passe intégralement à l'extérieur de la sphère A ; ce qui est une confirmation complète du principe qui vient d'être énoncé.

52. — Densité électrique. — On appelle densité électrique en un