CHAPITRE TROISIÈME

Mais si après avoir établi cette première communication, on vient ensuite à en établir une seconde entre les armatures A et A', il se produit généralement une décharge de Tun des condensateurs dans l'autre et lorsque l'équilibre est établi, Tensemble ABA'B' forme un condensateur unique dont nous allons calculer la charge et le potentiel.

Soit c, V et y la capacité, la différence de potentiel des deux armatures, et la quantité d'électricité relatives au condensateur AB, dy V, q' les mômes éléments pour le second condensateur.

Appelons Vi la différence de potentiel entre Fensemble des armatures AA' d'une part (lorsqu'elles sont réunies par un conducteur qui les met au même potentiel) et les armatures BB' d'autre part (lorsqu'elles sont également réunies par un conducteur.) Le problème est exactement le même que celui que nous avons déjà traité à propos de deux sphères électrisées réunies par un conducteur. Chacune des sphères se comportant comme un condensateur dont la capacité est représentée par son rayon, nous n'avons, pour appliquer au cas actuel les équations auxquelles nous sommes arrivés, qu'à remplacer les rayons r et r' des deux sphères par les capacités c et c' des deux condensateurs. Nous trouvons ainsi :

La charge du condensateur AB, après établissement de l'équilibre, aura pour valeur

et celle du second ; [q h- a'i.

L'énergie potentielle transformée en chaleur est également donnée par l'équation

qui montre qu'il y a toujours une perte d'énergie lorsqu'on réunit deux à deux les armatures de deux condensateurs dont les différences de potentiel ne sont pas les mêmes.

Ii8 ÉLECTRICITÉ STATIQUE